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da una intensità luminosa eguale a quella che esce dai diaframmi stessi. 

 Però ove il corpo assorbente abbia un indice maggiore di quello dell'aria, 

 bisognerà tener conto del ritardo da esso prodotto, il quale darà per con- 

 seguenza uno spostamento dei minimi e dei massimi ; ma questo sposta- 

 mento sarà assai piccolo se il detto corpo essendo assai sottile non pro- 

 duce che un ritardo di piccola frazione di lunghezza d'onda. Analogamente, 

 se nelle esperienze elettriche di diffrazione descritte nei primi paragrafi di 

 questo capitolo, si sostituiscono lastre di vetro alle lastre metalliche, non 

 si avrà altra modificazione che di rendere i minimi meno differenti dai 

 massimi. Cosi avverrà in particolare per l'ultima esperienza del § 24. Se 

 invece della lastra mobile di zinco si adopera una lastra od un bastone di 

 vetro di tal larghezza da poter coprire una delle striscio elementari AB^ 

 BC, CD... della fìg. 11, si avrà un minimo in R quando la lastra copre 

 le strisele AB, CD, ed un massimo quando copre BC, DE... . 



Se la lastra metallica o di vetro non ha sufficiente larghezza, non sì 

 può prevedere in qual porzione di AB debba collocarsi per produrre il 

 massimo indebolimento, ed in qual porzione di BC per dar luogo al mas- 

 simo aumento delle scintille in i?. 



Ma rifacendo l'esperienza del detto § 24 mettendo in posto della lastra 

 di zinco un tubo metallico grosso quanto il cilindro di vetro della espe- 

 rienza è), si trova che il maggior indebolimento si ha quando il tubo é in 

 A o poco oltre, ed il maggior aumento delle scintille quando è in B o assai 

 presso. Ora é questo appunto quanto si osserva nell' esperienza b) col ci- 

 lindro di vetro. Dunque il fenomeno b) è un fenomeno di diffrazione nel 

 quale il vetro si comporta come corpo assorbente. 



Esperienza e). In questo caso il dielettrico, per esempio paraffina, oc- 

 cupa tutta r onda AB, ad eccezione di un certo intervallo verticale ovq 

 trovasi invece 1' aria. 



Sia 1 r ampiezza dell' oscillazione in R dato che 1' intervallo d' aria 

 non esista; ma quando esso esiste, bisogna tener conto della circostanza 

 che in esso non si producono le oscillazioni di risonanza, le quali sareb- 

 bero atte a produrre in R V ampiezza a . 



L' intensità in R sarà dunque 



1 -\- a- — a cos (p , 



dicendo (p la differenza di fase delle vibrazioni in R provenienti dall' m- 

 tervallo d' aria rispetto alla vibrazione risultante dell' onda intera. 



Ciò posto supponiamo dapprima che l' intervallo d' aria si trovi in C 



