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(fìg. 13). La differenza di fase (p sarà ti in virtù di oc) e - in virtù di /?) ; 



IV 



quindi cos (p-=Q e l' intensità in R sarà 



-f- a\ 



X 

 Se in secondo luogo l'intervallo d'aria è in C, e si ha C* R — CR=.-, 



allora questo ritardo compensa 1' anticipo di fase §), e sì ha cos (p=: — 1, 

 e per l' intensità in i? 



1 -}- cr -H 2a . 



Dunque 1' intensità é massima quando é soddisfatta la condizione 



e R — RC^=:-r. Se si avesse C'R — CR = ~À. allora sarebbe cos (^ = 1 

 4 4 ^ 



e i' intensità in R. 



1 -\- a^ — 2a 



sarebbe minima, anche minore di quando l'intervallo d'aria é nel polo C 

 dell' onda. Come vi vede, 1' esperienza e) resta spiegata nella sua più spic- 

 cata particolarità. Se l' esperienza non corrisponde più esattamente nei 

 suoi dettagli colla spiegazione, ciò può in parte attribuirsi al ritardo subito 

 dalle radiazioni attraversando la paraffina. Questo ritardo nel caso del- 



1 

 r esperienza e) era di circa - d' oscillazione. 



b 



Esperienza d). Infine nell' esperienza d) predomina 1' effetto di risonanza 

 nel vetro, forse perché la massa di vetro impiegata é qui notevolmente 

 maggiore che nel caso della esperienza è). L' esperienza d) é dunque iden- 

 tica alla e), salvo che mentre il massimo di scintille dovrebbe prodursi quando 



V intervallo d' aria é in un punto C (fìg. 13) tale che C R — CR= - , esso 



X 

 ha luogo quando C'R — CR = -. A ciò forse contribuisce la riflessione 



suir orlo delle lastre di vetro. 



L' esperienza d) non si può dunque spiegare completamente ; ma al- 

 meno da essa non risulta nulla che contraddica alla spiegazione generale. 



Può darsi che questa spiegazione, naturalmente incompleta e provvi- 

 soria, dei singolari fenomeni descritti nel paragrafo precedente, possa su- 

 bire delle modificazioni, ma credo che nelle sue linee generali renda conto 

 dei fatti osservati. 



