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i piani paralleli che lo precedono o lo seguono ad intervalli eguali o, TV^ 

 ossia eguali alla lunghezza d'onda. Nel medesimo istante, entro ciascuno 

 di questi intervalli, le due forze hanno valori diversi da luogo a luogo, 

 secondo le ordinate d' una sinusoide avente per asse la Ox. Per sapere 

 in quali condizioni é il dielettrico negli istanti successivi, basterà immagi- 

 nare che la sinusoide si sposti nella direzione Oos colla velocità V. 

 Analogamente, le equazioni : 



X=:0, Y=0, Z=cosd, 

 L = 0, i/JiM=\/7cosd, N—0, 



rappresenteranno un' onda a vibrazioni elettriche dirette secondo O^, che sì 

 propaga nella direzione Ox, ma che ha sulla precedente un ritardo di fase 

 d' un quarto d' onda. 



Facendo coesistere i due sistemi, cioè ponendo : 



X— 0, Y=senO, Z=cosd, 

 L = 0,\/fiAf= [/e GOsO , i/'fiN = — \/esend, 



si avrà un' onda a vibrazioni circolari, cioè un' onda analoga a quelle che 

 in ottica ricevono la stessa denominazione. Componendo le forze elettri- 

 che Y e Z in un' unica forza E, e cosi le foi'ze magnetiche M ed iV in 

 una sola F, è chiaro che si avrà E= 1 , y^^F = [/e. Dunque le due forze 

 hanno in questo caso intensità costante. Ciò che varia é la loro direzione. 



2jt I x\ 

 Infatti E fa con AZ, ed F fa con AY, un angolo Q = ^[t — y?) • Ciò posto, 



ecco come si può immaginare lo stato del dielettrico in cui si propaga l' onda 

 a vibrazioni circolari. Ad un dato istante nei vari punti d' un piano, per 

 esempio passante per A, perpendicolare alla direzione di propagazione, le 

 due forze E ed F, fra loro ortogonali, hanno una certa direzione, ed hanno 

 la stessa direzione ed intensità in tutti i piani paralleli al primo e distanti 

 da quello d'un multiplo intero di TV, cioè di lunghezza d'onda. Infatti 

 aumentando x di un multiplo intero di TV, 6 varia d'un numero intero 

 di volte 2jt. Nei piani intermedi le intensità sono ancora le stesse, ma la 

 direzione delle forze è diversa, avendo 6 valori proporzionali ad x. Se 

 dunque per ogni punto A della retta Ox si imagina condotta una retta AE 

 rappresentante la forza elettrica, le estremità E delle rette cosi tracciate 

 formeranno un' elica di passo eguale alla lunghezza d' onda. Un' elica si- 

 mile, ma spostata angolarmente di 90° intorno all'asse Ox, darà idea della 

 distribuzione della forza magnetica F nell' istante considerato. 



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