— 585 — 



metodo che é stato più tardi criticato da Goldhammer (1), il quale però 

 giunge a forinole sostanzialmente identiche. Formole simili sono date pure 

 da Vaschy (2). 



Infine Helmholtz (3) ha recentemente trattato esso pure questo sog- 

 getto. Siccome egli considera, non i valori della forza elettrica, ma quelli 

 della polarizzazione magnetica, che indica con C, , Cg, C3, rispettivamente 

 per r onda incidente, la riflessa, e la rifratta, cosi trova per la riflessione, 

 cioè pel rapporto Cg : Cj , le stesse espressioni [1] e [7]. Ora il rapporto C^ : C^ 

 corrisponde a ^F' : ^F= E' : E=a. Se poi colle formole stabilite da 

 Helmholtz si calcola il rapporto C^: Cj, si trovano espressioni, che non 

 sono altro che le [5] ed [11] moltiplicate per fi^: (jl. Ora, colle notazioni 

 qui adoperate C^ : Cj diventa (jl^F^ : (iF, ossia (i^^m ' {^t- Dunque le formole 

 di Helmholtz si accordano perfettamente con quelle stabilite nella pre- 

 sente Nota, ma non conducono alle formole di Fresnel facendovi ^ = ^^. 



È soltanto col considerare i fattori di riflessione e di rifrazione relativi 

 alla forza elettrica, che si ottengono formole, le quali per a = (x^ si tra- 

 sformano in quelle di Fresnel. Calcolando, come fa Helmholtz, i fat- 

 tori di riflessione e di rifrazione relativi alla polarizzazione magnetica, si 

 hanno formole differenti, almeno per la rifrazione. Lo stesso accade cal- 

 colando quei fattori relativamente o alla forza magnetica o alla polariz- 

 zazione elettrica. 



Le divergenze esistenti fra le formole trovate dai diversi Autori per la 

 rifrazione delle onde elettromagnetiche, provengono in molti casi dal- 

 l' avere essi arbitrariamente considerato, o la forza magnetica, o la pola- 

 rizzazione ecc., come corrispondente alla vibrazione luminosa. Cosi, per 

 esempio, basta calcolare il fattore di rifrazione relativo alla polarizzazione 

 elettrica, per giungere alle formole di Lorentz. 



Le formole trovate permettono di constatare che 1' energia delle onde 

 incidenti si ripartisce integralmente fra le riflesse e le rifi'atte, non solo 

 in complesso, ma anche considerando porzioni corrispondenti, vale a dire 

 tali che sieno proiezioni d' una stessa area presa sulla superfìcie di sepa- 

 razione fra i due dielettrici. 



L' energia per unità di volume del dielettrico attraversato dalle onde 



incidenti è ~ (eE^ -h ^F^j (4). Questa espressione si può trasformare in 



■t -j FF 



altre equivalenti, come -— eE^,-—\/£aEF, od anche - — -r^^, ricorrendo alle 



(1) Wied. Ann. t. 47, p. 277 (1892). 



(2) Tracie d' Electricité et de Magnétisme, t. 1, p. 406. 



(3) Wied. Ann. t. 48, p. 402 (1893). 



(4) 1. e. p. 213. 



Serie V. — Tomo IV. 74 



