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mente intorno al centro, in modo da impiegare in ogni giro il tempo T', 

 la sua proiezione sul piano P rappresenterà continuamente in grandezza e 

 direzione la forza elettrica E nel punto A. 



Per un medesimo istante la forza E ha lo stesso valore e la stessa 

 'direzione, non solo in tutti i punti del piano P, ma anche in tutti i punti 

 dei piani paralleli a P e distanti da questo di un multiplo intero di lun- 

 ghezze d' onda, mentre per i piani intermedi avrà grandezza e direzione 

 diverse, determinate dal valore differente, in proporzione della distanza 

 dal piano P, dell' angolo che il raggio mobile fa con una direzione fìssa 

 presa nel piano della circonferenza. 



Se quindi per tutti i punti di una retta normale alle onde, per esempio Oso, 

 s' immaginano rappresentate in grandezza e direzione, per mezzo di tante 

 rette, le forze elettriche che ad un dato istante ivi agiscono, le estremità di tali 

 rette disegneranno una specie di elica, giacente sulla superfìcie cilindrica che 



ha per direttrice 1' elisse — ^ -+- -j^ = 1 > e per generatrici delle parallele 



^d Ox. Se poi si suppone, che questa curva si sposti uniformemente nel 

 ^enso Ox della propagazione delle onde con velocità V, essa varrà a dare 

 idea della forza E nei vari punti della retta Ox (e quindi anche in tutti 

 i punti dei piani normali ad Ox) nei successivi istanti di tempo. 



Una volta acquistata in tal modo la cognizione completa della forza 

 elettrica E, sarà facile concepire anche la distribuzione, nello spazio e nel 

 tempo, della forza jmagnetica F, rammentando che dalle sei equazioni 

 scritte più sopra si ricava facilmente che F è perpendicolare ad JE" e 

 che i/^F=\/eE. 



Naturalmente, le spiegazioni già date per render conto della distribu- 

 zione delle due forze nel dielettrico pei casi di vibrazioni rettilinee e di 

 vibrazioni circolari, si potrebbero dedurre, come casi particolari, dalla 

 spiegazione ora data pel caso di vibrazioni elittiche. 



