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D'altra parte le [4] rappresentano la forza magnetica dovuta alla cor- 

 rente alternativa, che lungo la retta / accompagna le variazioni delle 

 cariche del doppio punto elettrico. Infatti, supponendosi l assai pic- 

 cola, la forza magnetica dovuta alla detta corrente, la cui intensità é 



A— — -T-. — — = Emcosd^, ha per espressione, secondo la legge di La- 



Emcosd^-lsena ,. , ,, , ,. /-» t^- • • a 



place: -^ , dicendo a l'angolo di r con Oz. Di più essa é 



perpendicolare al piano passante per O^ e pel punto {xyz), e perciò fa coi 



tre assi degli angoli i cui coseni sono: ^— , , 0. Calcolando 



rseno rseno 



le sue tre componenti si trovano precisamente i valori [4]. 



Dunque la corrente oscillante che percorre il conduttore rettilineo del pic- 

 colo oscillatore, produce appunto la forza magnetica di componenti Lj, Af^, N^. 



Fu in tal modo messo in evidenza da Hertz, che le equazioni [1] e [2] 

 definiscono l'effetto dovuto ad un piccolo oscillatore ^ o ad una piccola 

 oscillazione elettrica, esistente in 0, diretta secondo l'asse delle ^, e di 



periodo - . 



III. 



Si prenda ora, analogamente, una funzione II' tale, che si abbia 



^2^ = AH', e si ponga: 



dxdy ' dx^ d^ ' dydz ' 



L — — A-— M—O N=A^^' 



dzdt^ ' dxdt' 



Sì verificherà agevolmente che con questi valori le equazioni fondamentali 

 sono soddisfatte. In particolare, si ponga 11' = — cos^, e si avranno le 

 seguenti componenti, che si distingueranno coli' indice ^: 



^2 = -^(^cos^-H — sen(^ — ^^ cosé^ja?^ , 



rei ) ,, Elm^ I , 2 J2^ a x^—2tf-^:^/ ^ cos0\\ 

 L5J ( y -= — ^(_(^2_^/)cos6^ (sen0 ) , 



„ Elm- 1 ZI 3 £j 3 ^\ 



Z^ = — o— ( COS0 H sene' g-, cose' ujz , 



2 r^ \ mr mr r 



i ^ Elrr^ I a sen^X 



i.= — ?-(«°«^+^^' 



[6] M, = 0, 



i ^^ Elm^ f a sen0\ 



f JSf z=^~^—[cos 6 -{ )x . 



^ 7^ \ mr / 



