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Con un ragionamento analogo a quello fatto da Hertz, e riferito nel 



precedente paragrafo, si dimostrerebbe, che queste equazioni danno l'effetto 



'di una piccola oscillazione elettrica situata in e diretta secondo l'asse 



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 'delle 5/, con periodo -. La fase di questa oscillazione differisce di un 



quarto di periodo, dalla fase della oscillazione diretta secondo l'asse Oz, 

 ■e che produce le forze [1] e [2]. 



Siccome tanto le [1] e [2], quanto le [5] e [6], sono soluzioni partico- 

 lari delle equazioni fondamentali, é chiaro che si otterrà una nuova so- 

 luzione ponendo X:=X^-^X^,...Lr=L^-^L^..., e che il sistema di equa- 

 zioni ottenuto in tal maniera darà l'effetto prodotto dalle due oscillazioni 

 elettriche, ortogonaU fra di loro, di egual periodo, di egual ampiezza, e di 

 fase differente per un quarto di periodo, considerate separatamente dianzi. 

 Ecco queste formole : 



l 

 Y= 



sen6{z-i — 2-2 )-H costai ^ f^) \x ^ 



\ mr mrj \ mr mr) \ 



— ^— senési y^ — |-o)-i-cos0( — ìT— / ^—-\ — - — ^3 )|, 



r^ { Y fnr mr/ \ mr mr /) 



Z = — ò— sen^l— ar— rn-^-H ^^-9 ]-^cosd[yz-\ ^ fa) , 



r^ { \ ^ mr mr^ f y mr mr^n 



Elm^ J z\ J y\\ 



L = — -9— sent^ y ) — cos^l^H--^-) , 



ir I V rnr) \ mr} ) 



,_ Elm^/ a G0s6\ 



Af = — :2— ( — sena h )3c , 



r' \ mr } 



Elm^/sQnd ^\ 



N=. — 5— ( 1- cosc/lo? , 



r^ \ mr j 



IV. 



Prima di mostrare le principali proprietà che in sé racchiudono queste 

 equazioni, facciamo vedere come le equazioni [1] e [2], come pure le [5] 

 « [6], e le [7] e [8], possono ricevere altre interpretazioni, qualora si 

 ammetta che una carica elettrica in moto produca delle forze magnetiche 

 nel dielettrico circostante, quali si deducono dalla teoria di Maxwell, 

 e precisamente che una carica e che si muove colla velocità 0, pro- 

 duca in un punto del dielettrico posto alla distanza r una forza ma- 



