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gnetica j^^R^^ (a), essendo a l'angolo compreso fra v ed r, diretta 



perpendicolarmente al piano formato da v con r (1). 



S' immagini una carica — E posta sull' asse delle ^ alla distanza 



-sen^o da 0, ed una carica -\-E posta sul medesimo asse ed alla distan- 



za sen^Q dall'origine. Le due cariche, eguali e contrarie, oscilleranno 



dunque con moto pendolare ed in direzioni sempre contrarie. Il potenziale 

 da esse prodotto nel punto {xyz), posto ad una distanza r da O che si 

 supporrà piccola di fronte ad An, potrà esprimersi con : 



Y ' , . ^ ^ \ 



\\J a? -\- ^ -^ [z —^sQnd}j Y^'-^-/^-(-^-2sen^,) / 



Questa espressione diviene eguale a (p^ quando si suppone / piccolo. Dun- 

 que le forze [3] possono considerarsi come dovute al doppio punto elet- 

 trico vibrante meccanicamente. 



D'altra parte, la carica — JE", che all'istante t dista ^sen^Q dall'origine, 

 possiede in questo istante la velocità -r^f^sen^QJ^:—- coséno, e perciò pro- 

 duce nel punto {xyz) la forza magnetica /j ^ ^ ì , dicendo 



'\ 



r^ la distanza fra la carica mobile ed il punto {ocyz), ed q^ l'angolo di r^ 

 con Oz. Similmente, la carica jE", che all'istante t trovasi alla distanza 



— -sen^o da 0, possiede la velocità — ^-^cos^q, e produce in {xyz) la 



Emi Gos 6 ^seno^ ,. , , ,, , , ,, 



forza magnetica /g = r^ , dicendo r^ la retta che va dalla 



carica mobile al punto (ocyz), ed o^ l'angolo di r^ con Oz. Le due forze /j, 

 /g, essendo entrambe perpendicolari al piano passante pel punto (ooyz) e 

 per l'asse delle z, danno un'unica forza /j -H/g, la quale fa coi tre assi 



degli angoli i cui coseni sono: i , -z , 0. Siccome poi si ha 



\/af -\-y~ \/ af->r-tf 



BQn(D^=:^- ^,seno2 = '^~ —■> ie tre componenti della forza /, -H/g 





divengono : 



Emi ^/ 1 1\ Emi ^/l 1\ 



(a) Si è introdotto il faltore A in conseguenza del sistema di unità qui adottato. 

 (IJ J. J. Thomson, Phil. Mag., Aprii 1881, p. 236. 



