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Se ora si suppone / piccolo di fronte ad r, queste tre componenti si 

 trasformano nelle L^, M^, N^ date dalle [4]. 



Possiamo dunque concludere che : a alla vibrazione elettrica, da cui 



si possono considerare provenienti le forze [1] e [2], e definita più sopra, 



si può sostituire l'oscillazione meccanica di ampiezza assai piccola l di 



due masse elettriche — E, -\-E, che vibrano intorno ad O lungo l'asse 



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 delle z con moto pendolare di periodo -, in modo da occupare ad ogni 



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istante due posizioni simmetriche rispetto ad ». 



Per la simmetria che hanno le formole fondamentali , ad ogni teore- 

 ma, che non implichi l'esistenza di correnti elettriche in conduttori, ne 

 corrisponde uno reciproco, nel quale le quantità elettriche e quelle magne- 

 tiche sono scambiate. Perciò si dirà che : « due poli magnetici eguali e 



contrari d'intensità -f-jE", — £", che oscillano intorno ad O lungo l'asse 



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 •delle ^, con moto pendolare d'ampiezza l e periodo -, in modo da tro- 

 varsi sempre in posizioni simmetriche rispetto ad O, producono nel die- 

 lettrico delle forze date dalle [1] e [8], in cui si cambino le X^, Y^, Zj , 

 Zj,Afi,iVj rispettivamente in L^, M^, N^, — X^, — Y^, — Z^ ». 



Si vede cosi come sia possibile costruire degli oscillatori ricorrendo 

 ad oscillazioni di corpi elettrizzati o di poli magnetici, anziché a scariche 

 oscillanti. Siccome si può, per esempio con elettrocalamite, mantenere 

 indefinitamente un moto oscillatorio d'ampiezza costante, così gli oscilla- 

 tori di questa nuova specie possederebbero il pregio di non avere smor- 

 2;amento. Ma siccome d'altra parte non è possibile ottenere moti pendo- 

 lari che con periodi relativamente grandi, la lunghezza d'onda delle ondu- 

 lazioni cosi generate sarebbe grandissima, e non sarebbero possibili i fe- 

 nomeni d'interferenza che tanto facilmente si osservano cogli oscillatori 

 di Hertz. 



Sarebbe del pari difficile l'ottenere effetti di risonanza elettrica con 

 periodi vibratori di tale grandezza. Ma si potrebbe ricorrere alla risonanza 

 acustica per mettere in evidenza le forze generate da un oscillatore mec- 

 canico. Se infatti s' immagina, per esempio, un corpo sonoro elettrizzato, 

 che possa vibrare con periodo eguale a quello dell'oscillatore, la forza 

 elettrica oscillante che su di esso agisce potrà, anche se debolissima, ecci- 

 tarne le oscillazioni. È probabile che si riesca cosi a mettere in evidenza 

 la forza magnetica prodotta da un doppio punto elettrico vibrante, o la 

 forza elettrica prodotta da un doppio polo magnetico, vibrante esso pure. 



Siccome quanto si é detto in questo paragrafo per le formole [1] e [2], 

 potrebbe ripetersi per le [5] e [6], cosi diremo che la distribuzione di 

 forze [7] e [8], oltre che come dovuta alle due oscillazioni elettriche orto- 

 gonali, può essere considerata ancora come dovuta a due oscillazioni mecca- 



