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piano formato da r^ colla velocità posseduta da — E, cosi farà cogli assi 

 -angoli, i cui coseni saranno : 



^ " " 2 — X cos d^ —scsend^, 



Tj senOj ' /\ senOj ' r^ seno^ 



^ Perciò le componenti di /j saranno : 



Elm/ a a l\ Elm ^ Elm ,. 



— -jp-yy ^^^^0-^ ^ ^^"^^0— 2) ^ -2r^^cos0,, -^^^sen6^,. 



Analogamente, le componenti della forza magnetica f^ prodotta in (oc(/^) 

 dalla carica mobile -^E saranno: 



Elm/ ,j n t\ Elm .. Elm ., 



~ '2r^V ^°^ " "^ ^ ^ ' ~^ 2) ' W^^ ^ "^ ' ~2^^ ^^" « • 



Sommando queste alle precedenti componenti, e^ supponendo / piccolo 

 di fronte ad r, le componenti totali L, M, N della forza magnetica pro- 

 dotta dalla coppia di punti elettrizzati girante, saranno : 



L = ^(^ senO^-^y cos^^) , 



Elm 

 [10] ( M=-h—^a)cosd,, 



,_ Elm ^ 



N=-\ -j-^ sent7Q . 



Se ora si applicano le formole [7] e [8] al caso in cui r sia piccolo 

 di fronte a /l, e cioè si calcolano di nuovo quelle formole partendo dalle 



El El 



funzioni U.^—^sGn(27int), H' =: ~ G0s{2jTnt) , si arriva precisamente alle 



equazioni [9] e [10] (a). Potremo dunque dire che : « le formole [7] e [8] 

 si possono considerare come quelle che danno la distribuzione delle forze 

 nel dielettrico prodotta da un doppio punto elettrico, dì cariche — E e 

 -+• E lontane l fra loro, posto col suo mezzo in O, ed animato da un moto 

 uniforme di rotazione nel piano y^, in ragione di n giri al secondo )), 



Siccome fra le due masse elettriche si ha un campo elettrico girante 

 di costante intensità, cosi si può dire che [7] e [8] fanno conoscere l'ef- 

 fetto prodotto da un piccolo campo elettrico girante. 



Inoltre, in virtù della reciprocità dovuta alla simmetria delle equazioni 



(a) Le formole [IO] esprimono pure le componenti della forza magnetica prodotta da un ele- 

 mento di corrente di lunghezza l, col suo punto di mezzo in O, percorso da una corrente costante 

 <i' intensità Em, e che giri uniformemente nel piano i/.: in ragione di n giri al secondo. 



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