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Pei punti dell'asse delle ^, pei quali x:=r, y =z z=iO^ si ha i? = 0, 

 e la propagazione è trasversale. Lungo questo asse si propaga un campo 

 girante, ossia un raggio a polarizzazione circolare. 



Infine per ^ = 0, cioè in una direzione contenuta nel piano equato- 

 riale zOy, X, M, N delle [7] e [8], come pure S e K delle [11] e [12], si 

 annullano, e se sì prescinde dalla componente longitudinale fì, si ha la 

 propagazione di una vibrazione elettromagnetica simile a quella che può 

 fornire una vibrazione meccanica di un doppio punto elettrico, oppure un 

 oscillatore di Hertz. 



Si vede cosi, sempre astrazione fatta dalla componente longitudinale, 

 come un doppio punto elettrico girante uniformemente intorno ad un asse 

 passante pel suo punto di mezzo e perpendicolare alla sua direzione, op- 

 pure im elemento magnetico esso pure animato da un simile moto di ro- 

 tazione uniforme, possano produrre delle onde elettromagnetiche, le quali, 

 nelle direzioni perpendicolari all'asse di rotazione, si comportano come 

 quelle generate da un oscillatore di Hertz. Un tale sistema girante po- 

 trebbe dunque sostituirsi all'ordinario oscillatore. Come si é osservato nel 

 paragrafo V, non si potranno ottenere in tal maniera che ondulazioni elet- 

 tromagnetiche a lunghezza d'onda assai grande; ma queste ondulazioni 

 potranno forse rendersi manifeste, ricorrendo ad una risonanza acustica 

 anziché alla risonanza elettrica. Con questo mezzo é possibile si giunga a 

 mettere in evidenza l'esistenza di una forza magnetica, prodotta dal dop- 

 pio punto elettrico girante uniformemente, e quella di una forza elettrica 

 prodotta dalla piccola calamita, essa pure girante con moto uniforme. 



È certo però che a queste verificazioni si opporranno grandi difficoltà 

 sperimentali, non inferiori a quelle superate dal Rowland per effettuare 

 la nota esperienza destinata a mostrare l'azione magnetica prodotta dalla 

 convezione elettrica. 





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