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Posto il solito tubo di scarica entro un bagno d’ olio di vasellina, che 
poi si scaldava lentamente o si sostituiva con altro freddo, ho powuto con- 
statare che, a parita delle altre circostanze, il numero delle masse lumi- 
nose costituenti la scarica cresce insieme alla temperatura. Infatti, disposte 
le cose in modo che la scarica globulare fosse semplice alla temperatura 
ambiente di 22°, la scarica stessa divenne costituita da due masse lumi- 
nose, allorché la temperatura fu portata a 45°, e da tre alla temperatura 
di 65°. Ricondotto il tubo alla temperatura ambiente, si ottenne da capo 
la scarica semplice, e queste alternative si ripeterono più volte. Si dovrà 
tener conto di questo fatto, discutendo le possibili spiegazioni delle sca- 
riche globulari. | 
VI. 
Come è noto dopo le esperienze precedentemente pubblicate, è nel- 
l’ azoto che la scarica globulare si forma nel modo migliore, giacché la 
massa luminosa é in questo gas assai brillante, e si muove lentamente. 
In alcuni altri gas ho potuto produrla, ma in modo meno manifesto, 
mentre in altri non sono ancora riuscito a provocarla. Avendo ultimamente 
preso in esame molti nuovi gas e vapori, pochi ne ho trovati nei quali sia 
possibile, almeno coi mezzi che sono a mia disposizione, di produrre 
scariche globulari. La disposizione adotiata per introdurre i gas nel tubo 
di scarica é la stessa che sarà descritta più avanti, e che servi per stu- 
diare i miscugli di gas e vapori. 
In complesso, i diversi aeriformi da me studiati si ordinano nel modo 
seguente, cominciando da quelli in cui la scarica globulare si forma in 
modo ben marcato e con velocità piccola, e andando grado a grado sino 
a quelli nei quali il fenomeno non si osserva affatto. 
Per quanto si è detto, l’ azoto occupa il primo posto; ma subito dopo 
bisogna collocare l’ ossido di carbonio. In questo gas le masse luminose 
diversificano da quelle che si formano nell’ azoto solo per essere meno 
brillanti, per essere verdi anziché rosse, di forma un poco meno allungata, 
ed infine per essere dotate, a parità di condizioni, di velocità un poco 
maggiore. All’ infuori di ciò la forma, grandezza e velocità delle masse 
luminose dell’ ossido di carbonio restano modificate esattamente come quelle 
dell’ azoto, allorché si varia o la pressione del gas, o la resistenza del cir- 
cuito, o le dimensioni del tubo di scarica ecc. È una curiosa coincidenza 
che l’ ossido di carbonio ha lo stesso peso molecolare e press’ a poco le 
stesse costanti eritiche dell’ azoto. Forse una teoria completa della scarica 
globulare potra render conto di questa coincidenza. 
