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alla direzione di propagazione ; e due laterali, dovute a due uguali vibra- 

 zioni elittiche, una destrogira e l'altra levogira, l'asse minore delle quali 

 giace nel piano suddetto, ed il cui rapporto fra gli assi eguaglia il coseno 

 dell' angolo compreso fra la direzione di propagazione e quella delle linee 

 di forza. Basta poi supporre questo angolo eguale o a zero oppure a 90°, 

 per trovare gli enunciati relativi alla luce emessa, o secondo le linee di 

 forza, o perpendicolarmente a queste. 



Per giungere a questa interpretazione generale del fenomeno di Zee- 

 man ho dovuto ammettere soltanto, quanto viene ammesso per render 

 conto del fenomeno pel caso particolare dell' emissione secondo le linee 

 di forza, e cioè, che il periodo vibratorio di una vibrazione circolare per- 

 pendicolare alle linee di forza subisca un aumento od una diminuzione, 

 secondo che il moto della particella vibrante si fa o in senso contrario 

 della corrente generatrice del campo o nello stesso senso. Ora questo é 

 quanto risulta dalla teoria del Lorentz (*), che servi di guida al Zeeman 

 nelle sue ricerche sperimentali. 



Perciò ammessa questa teoria, o qualunque altra che porti a quella 

 stessa conclusione, quella che sto per esporre non rimane una semplice 

 interpretazione cinematica, ma diviene una spiegazione teorica del feno- 

 meno di Zeeman. 



II. — Teorìa del fenomeno di Zeeman 

 nel caso più generale. 



6. — In quel che segue ammetterò dunque, che una vibrazione circo- 

 lare, di senso eguale a quello della corrente magnetizzante, e che si com- 

 pia in un piano perpendicolare alla forza magnetica, subisca una diminu- 

 zione nella durata del suo periodo, ossia che il primitivo numero N di 

 vibrazioni per secondo divenga N-+-n; e similmente che, per una vibra- 

 zione circolare di senso opposto, il numero di vibrazioni muti da N in 

 N — n. Riterrò inoltre, come del resto risulta pure da tutte le teorie elet- 

 tromagnetiche, che una vibrazione rettilinea parallela alla direzione della 

 forza magnetica non subisca alterazione alcuna. 



Ciò posto, scomporrò la vibrazione naturale nello spazio della parti- 

 cella vibrante in tre vibrazioni componenti, e precisamente 1.° una vibra- 

 zione rettilinea diretta secondo le linee di forza ; 2° una vibrazione circo- 

 lare destrogira giacente in un piano perpendicolare alle linee di forza ; 

 3.° una vibrazione circolare levogira giacente nello stesso piano. Lascieró allora 

 inalterata la prima componente, e cambieró da iVin iV-H n e rispettivamente 



(*) Veggasi in Appendice una dimostrazione elementare, basata sulla teoria di Lorentz, delle va- 

 riazioni prodotte dal campo magnetico sul periodo delle vibrazioni circolari. 



