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in N — n i numeri di vibrazioni delle altre due. L' insieme delle tre com- 

 ponenti, cosi in parte modificate, sarà la vibrazione della particella nel 

 campo magnetico. Non resterà allora da far altro, che trovare le com- 

 ponenti di questa vibrazione secondo tre assi ortogonali, uno dei quali sia 

 preso nella direzione della propagazione, e non tener conto della compo- 

 nente secondo quest' asse, la quale non interviene nel fenomeno luminoso 

 per essere longitudinale, onde avere nelle due altre componenti la rappre- 

 sentazione delle vibrazioni, che si propagano nella direzione considerata. 



Ecco come si può procedere. 



7. — Sia (fig. 1) la posizione d' equilibrio della particella considerata 



Fig. l a 



nella sorgente luminosa, Ov la direzione della 

 forza magnetica, Oz quella nella quale si con- 

 sidera la propagazione della luce emessa, e 

 V angolo compreso fra Ov ed Oz. Riferiamo 

 la vibrazione naturale della particella a tre 

 assi ortogonali Ooc, Oy, Oz , l'ultimo dei quali 

 é la direzione di propagazione, ed il se- 

 condo é perpendicolare al piano vOz, cioè 

 V al piano passante per la direzione di propa- 

 gazione e per quella della forza magnetica. 

 Questo piano si potrà chiamare per brevità 

 piano meridiano. Supposto dapprima che il 

 campo magnetico non esista, sieno 



(1) 



x 



asen(6 — a), y = bsen(6 — /?) , 



e sen(# — y) , 



le componenti della vibrazione della particella. In queste espressioni si é scritto 



2jit 

 6 in posto di ~ifr-> ossia in posto di 2nNt , essendo T il periodo ed N il 



numero di vibrazioni per secondo. 



Poiché in assenza del campo la particella emette in ogni direzione luce 

 non polarizzata, le ampiezze a, b, e, e le fasi a, /?, y, devono soddisfare 

 alle note condizioni caratteristiche della luce naturale. Si supporrà cioè 

 che queste quantità conservino valori fìssi soltanto per un tempo brevis- 

 simo, dopo di che esse assumono valori diversi durante un altro brevis- 

 simo intervallo di tempo, e cosi di seguito. Ed affinché a questo rapido 

 succedersi di vibrazioni elittiche differenti corrisponda l'emissione di luce 

 naturale, devono essere soddisfatte le condizioni seguenti (.*) : 



(2) 



M{cc) == M(b 2 ) = M{<?) 



M[abcos(a — 0)] = O, M[ab sen(a — /?)] = 0, M[ac cos(a — 7)] = 0, etc. 



(*) Mascart, Traité d' Optique, t. I, pag. 541. 



