— 272 - 



Tenendo conto delle relazioni che legano X r a V, X d ad U d , ed X s ad U s , 

 a questo enunciato si può sostituire il seguente : 



Le tre vibrazioni, che emette la particella luminosa posta nel campo ma- 

 gnetico, in luogo dell' unica vibrazione che essa emetteva quando non esi- 

 steva il campo, si ottengono proiettando sul piano perpendicolare alla dire- 

 zione di propagazione ( piano d' ondaj le tre vibrazioni v, (u^, y d ), (u 5 , y s ) 

 (di cui la prima è rettilinea e diretta secondo le linee di forza, e le altre 

 due sono circolari di senso inverso e giacenti nel piano perpendicolare a 

 queste linee) equivalenti alla vibrazione naturale della particella, dopo avere 

 però cambiato rispettivamente da N in N-i-n ed N — n i numeri di vibra- 

 zione delle due ultime. 



Ecco dunque che per azione del campo magnetico, una riga di emis- 

 sione si trasforma in tre altre, la intermedia delle quali occupa il posto 

 primitivo, e costituite da luce polarizzata nella maniera testé definita. Solo 

 quando sia £ = 0, cioè nel caso dell'emissione secondo la direzione delle 

 linee di forza, sparisce la riga centrale. 



Merita d'essere notato il fatto, che la somma delle intensità nelle tre 

 righe è eguale all'intensità nell'unica riga primitiva. Infatti dalle (4) si 

 ricava subito I r -\- I d -+- J s = I. Neppure sono prive d'interesse altre rela- 

 zioni, facili a dimostrarsi, fra le intensità delle componenti. Cosi, se si cal- 

 colano separatamente le intensità delle componenti Y d ed Y s , si trova per 

 esse il valore l / 4 I . Se ne deduce, che l'asse maggiore delle vibrazioni eli t— 

 tiene è di grandezza indipendente dall'angolo £, il che del resto é una 

 conseguenza immediata dell'ultimo enunciato; od anche si può dire, che 

 guardando le tre righe attraverso un nicol che estingua quella di mezzo, 

 le due altre mostrano una intensità indipendente dall'angolo e. 



8. — Le formole trovate possono essere interpretate anche in altra ma- 

 niera. Infatti, le componenti trasversali oc, y (1) della vibrazione, che la 

 particella eseguisce quando non esiste il campo magnetico, possono scom- 

 porsi in x = x r -4- x d -+- x s , y = y d -\- y s , ove: 



oc d 



sen fi( a sene sen(# — a) -+- cosfi sen(# — y)\ , 



(a b e \ 



- cosf sen(# — a) — - cos(# — /?) — - senfi sen(ft — y)\ cose , 



(5) y<i = 9 cos e cos(6 — a)-\--sen(6 — 8) — -senfi cos(# — y), 



x s = (- cos£ sen(# — a) -+■ - cos(0 — /?) — - senfi sen(0 — y)\ cosfi, 



a b e 



y s = — o cos e cos(# — a) -h-sen(6 — /?) -H- seri fi eos(# — y) ; 



