— 273 — 



cioè le componenti trasversali equivalgono ad una vibrazione rettilinea x r 

 parallela alle linee di forza e d'intensità I r , e a due vibrazioni elittiche 

 {ocal/d), (&sy*), destrogira la prima e levogira la seconda, di intensità I d = I s , 

 coli' asse minore nel piano meridiano e con rapporto di assi eguale a cosf. 

 Compiuta questa decomposizione della vibrazione, basta lasciare invariata 

 la x r , cambiare 6 in 6-\-a nella (Xd(/d) e in 6 — a nella (x s g s ), per otte- 

 nere le componenti della vibrazione modificata dal campo magnetico. 

 Si può dunque descrivere il fenomeno di Zeeman nel modo seguente: 

 Alle componenti trasversali della vibrazione propria della particella vi- 

 brante si sostituiscano le tre seguenti, che ad esse equivalgono: 1° una vi- 

 brazione rettilinea x r giacente nel piano meridiano, d'intensità eguale all'in- 

 tensità totale della luce emessa in assenza del campo magnetico moltiplicata 



per -sene; 2° due vibrazioni elittiche, che differiscono soltanto per essere 



una destrogira e V altra levogira e tali, che abbiano l'asse minore della elissi 

 nel piano meridiano, il rapporto degli assi eguale a cose, e V intensità eguale 

 all' intensità totale della luce emessa in assenza del campo moltiplicata per 



-(1-hcosV). Ciò fatto, si lasci invariata la prima componente, si cambi N 



in N + n nella componente ehttica, il cui senso di girazione è eguale a quello 

 della corrente magnetizzante, e si cambi N in N — n nell'altra componente 

 elittica, e si otterranno cosi le componenti trasversali della vibrazione emessa 

 sotto l'azione del campo magnetico. 



È quasi superfluo notare che per £:=0 questo enunciato si trasforma 

 in quello che vale nel caso dell' emissione secondo le linee di forza. Per 

 £ = 90° esso si adatta all'altro caso principale, quello cioè dell'emissione 

 trasversale alle linee di forza. E qui torna acconcio il notare che, se si 

 supponesse c = Q , cioè non si tenesse conto della componente longitudi- 

 nale, la intensità delle righe laterali risulterebbe 1 /^ dell' intensità primitiva 

 anziché l /± della medesima, come mostra la seconda delle (4). 



9. — Altra volta ebbi occasione di dimostrare incidentalmente che, 

 pel caso del fenomeno di Zeeman nella direzione delle linee di forza, il 

 fenomeno stesso è identico a quello che si produrrebbe qualora, invece di 

 far agire il campo magnetico, si componesse colle vibrazioni delle parti- 

 celle luminose un moto uniforme di rotazione intorno alla direzione delle 

 linee di forza e nel senso della corrente, alla quale il campo magnetico 

 può essere attribuito (*). Orbene, è facile dimostrare, che ciò è vero an- 

 che nel caso generale. 



Si scrivano perciò le tre componenti X = X r -+- X d -+- X s , Y=Yd-+-Y s , 



(*) Rend. della R. Ace. dei Lincei, serie 5% voi. VII, pag. 301 (11 giugno 1898) 



