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Z della vibrazione modificata, e si separi 6 da o colle note relazioni tri- 

 gonometriche. Dopo facili riduzioni si trova : 



X = W[S&n 2 e -+- cos 2 £ coso) -+- y cose seno -+- z senf cosf(l — coso) , 



Y= — x cose seno -+- y coso -+- z sene seno , 



Z= x senf cos£(l — coso; — y sene seno -i- ^(cos 2 £ -+- serre coso) . 



Osservando quali sono i coefficienti di x, y, z in queste tre equazioni 

 si riconosce che X, Y, Z, non sono altro che le componenti prese secondo 

 gli assi Ox, Oy, Oz, delle vibrazioni x,y,z, dopo che sieno state girate del- 

 l'angolo o nel senso della corrente magnetizzante intorno alla direzione 

 Ov presa come asse di rotazione. E siccome <D = 2jrnt, cosi si può dire 

 che : V effetto prodotto dal campo magnetico è identico a quello che si ottiene 

 componendo colla vibrazione propria della particella vibrante una rotazione 

 intorno alla direzione del campo, nel senso della corrente magnetizzante e 

 colla velocità di n giri al secondo. 



Appare ora anche meglio la necessità eli tener conto della componente 

 longitudinale z della vibrazione primitiva, giacché in causa della rotazione 

 essa più non rimane tale. Cosi per esempio, nel caso particolare dell' emis- 

 sione perpendicolare alle linee di forza, le due componenti y e z , che 

 ruotano entrambe intorno alla direzione della componente x, devono con- 

 tribuire ad egual titolo nella produzione del fenomeno. 



Si comprende bene altresi come la teoria di Lorentz non sia la sola, 

 che si possa adottare per rendere conto del fenomeno di Zeeman. Infatti, 

 qualunque teoria la quale porti ad ammettere, che nel campo magnetico 

 esista un moto rotatorio intorno alle linee di forza, e che questo moto 

 debba comporsi con quello vibratorio, che é causa dell' emissione lumi- 

 nosa, porge una immediata spiegazione del fenomeno di Zeeman. 



10. — Trovata cosi la spiegazione del fenomeno nel caso più generale, 

 é utile esaminare come gradatamente il fenomeno stesso si modifichi pas- 

 sando dall' uno all' altro dei due casi particolari, nei quali fu studiato prima 

 d'ora, cioè passando dal caso in cui si ha £ = 90°, all'altro in cui si ha £z=0°. 



Per £ = 90° le (3) divengono: 



X r = a sen (6 — a) , 



x d =x s = o, 



(3) ( Y d = -sen(d H-o — /?) — - cos(fl -1- o — 7), 



b e 



Y s = p sen (6 — o — 0) -1- - cos (6 — o — y) 



