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maggiore. In tal caso si ha a = 60°, ed é facile dimostrare colle formole 

 date nel cap. precedente, che le due righe restanti assumono eguali in- 

 tensità. In altre parole, per e = 54°44' una rotazione di 60° del nicol, non 

 solo fa sparire una nelle righe laterali, ma rende eguali le intensità delle 

 due che rimangono. Il giudicare di tale eguaglianza é cosa più facile e 

 sicura, che il giudicare della assoluta mancanza d'una delle righe. La 

 esperienza riesce ancora perfettamente in accordo colla previsione, se ni- 

 col e mica sono collocati presso la fenditura. 



1S. — Come ho fatto osservare sin dal principio, mentre la teoria 

 svolta nel precedente capitolo riguarda particolarmente il caso tipico del 

 fenomeno di Zeeman, essa probabilmente vale anche nei casi più com- 

 plessi, in quanto riguarda la polarizzazione delle righe. Le esperienze fatte 

 su righe, le quali divengono quadruple o sestuple per effetto del campo 

 magnetico, mi hanno sembrato confermare tale induzione. 



Per esempio, la riga À. = 4800 del cadmio (rappresentata in e flg. 4), 

 si separa in quattro righe (rappresentate in / fìg. 4) quando si crea il 

 campo magnetico, giacché la riga centrale è sdoppiata. Orbene, la luce 

 delle due righe di mezzo é a vibrazioni rettilinee orizzontali, e cioè é po- 

 larizzata, come lo sarebbe la luce dell'unica riga mediana, che quelle due 

 in certo modo rappresentano, mentre le due laterali sono polarizzate elit- 

 ticamente nel solito modo. Facendo poi l'esperienza col nicol e la mica, 

 descritta alla fine del § precedente, si riesce a far sparire l'una o l'altra 

 delle righe laterali, come mostra in g ed h la fìg. 4. La riga À = 4722 

 dello zinco si comporta esattamente nella stessa maniera. 



Sembra dunque veramente che i risultati teorici relativi alla polarizza- 

 zione delle righe, per quanto siano stati dimostrati solo per le righe che 

 danno la tripletta normale, valgano anche per quelle righe, che offrono 

 una maggior suddivisione sotto l'azione del campo magnetico. 



IV. — Il fenomeno di Zeeman per assorbimento. 



19. — La teoria esposta pel cap. II. riguarda la luce emessa nel campo 

 magnetico. Ma poiché essa si può considerare come verificata, almeno 

 nelle sue linee generali, dalle esperienze descritte nel cap. Ili, cosi si po- 

 tranno da essa dedurre, mercé il principio di Kirchhoff, i fenomeni di 

 assorbimento, che si producono, quando il gas posto nel campo magnetico 

 é attraversato da un fascio di luce bianca. 



Sieno infatti x = a sen{6 — a), y = b sen(d — /?), ove 6 = 2jrNt, ed N è 



