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la prima delle quali resterà assorbita, mentre le altre costituiranno la luce 

 rimanente nella riga d'assorbimento centrale. Rappresentando con X N , Y N 

 ìe componenti della vibrazione residua, e con I x la sua intensità, si trova: 



(7) X N = a gos 2 8 sen(# — a), Yy = bsen(0 — fi), Iy = I — a 2 (ì — cos 4 f). 



Similmente, la vibrazione di periodo l:(iV-f-/i) si potrà scomporre in 

 tre, che non differiscono dalle (6) che per contenere + o al posto di 6. 

 La vibrazione elittica destrogira (Xdljd) sarà qui assorbita, e rimarranno 

 le fjc r , {oc s y s ) a costituire la luce rimanente di periodo l:(N~\-n). Dicendo 

 ■Xtf+n, Yir+n, In-*-h, le componenti della vibrazione residua e la sua in- 

 tensità si trova subito : 



a b 



X N + H = -(l-\- sen 2 f) sen(0H-o — a) -h - cose cos(0 -+- « — fi) , 



a b 



(8) Yx-*-„ = — o cos£ cos(0 -4- o — a)-\-- sen(0 ■+- a — fi) , 



q 2 



/^r^_ M = 7" (a 2 cos 2 £ -(- b 2 — 2 ab cos£ sen(fi — a)) . 



Analogamente, le componenti Xy_ n , Yy—u e l'intensità Iy- n della vibra- 

 zione che rimane col periodo l:(iV — n), sono date da: 



a b 



Xx— n = -(1 -+- sen 2 £) sen(# — fi) — a) — - cos£ cos(6 — o — fi) , 



(9) Yx-n=p cose cos(# — fi) — a)-i--sen(# — o — /?) , 



7^_ „ == / (a 2 cos 2 £ -+- b 2 -+- 2 ab cos s sen (/? — a)) . 



Queste forinole (7), (8) e (9) permetterebbero di definire completamente 

 la luce, che resta nelle tre righe di parziale assorbimento nei vari casi 

 possibili, come quello di luce naturale, e quello di luce polarizzata in una 

 data maniera. Per esempio, tenendo conto delle (2) si trova, nel caso in 

 cui la luce che attraversa il gas non sia polarizzata : 



1 11 



I N =-I(l-h COS 4 £) , I N + n = I N _ U = 2 I ~ h g /sen ^ • 



Ma mi limiterò qui a studiare alcuni casi particolari suscettibili di facile 

 verificazione sperimentale. 



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