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I valori di a corrispondenti a diversi valori arbitrari di e furono già 

 dati nel § 17. In conclusione la teoria mi sembra essere confermata dalle 

 esperienze anche nel caso del fenomeno di Zeeman studiato per assor- 

 bimento. 



24. Questo fenomeno diviene poi assai complesso, come fu ricono- 

 sciuto già nei due casi particolari di £ = e di £ = 90°, allorché la luce, 

 che attraversa il gas posto fra i poli, essendo polarizzata, si guarda lo 

 spettro attraverso un analizzatore, e particolarmente quando la riga d'as- 

 sorbimento, che si studia, sia molto larga e sfumata, e questo in causa 

 dell'essere diversa la velocità di propagazione, per le lunghezze d'onda 

 prossime a quella dell'asse della riga, di certi raggi diversamente polariz- 

 zati. Le tre righe magnetiche sono allora larghe e sfumate, non meno 

 della riga primitiva da cui provengono, e perciò in gran parte sovrapposte 

 in modo da costituire come un'unica riga assai larga. Ai lembi di questa 

 appaiono delle frangie, le quali si spostano, o avvicinandosi all'asse della 

 riga o allontanandosene, quando l'analizzatore viene girato in un dato 

 senso o in senso opposto. In una parola, anche se s non é zero, si mo- 

 strano in generale (e cioè all' infuori di quando si adopera luce polarizzata 

 elitticamente in un certo modo) ai lati della larga riga delle alternative di 

 massima e di minima intensità, del genere di quelle che furono per la 

 prima volta osservate dai Sig.ri Macaluso e Cor bino con luce paral- 

 lela alle linee di forza. 



Ma mentre in questo caso particolare di £ = sono i raggi polarizzati 

 circolarmente nei due sensi, che posseggono curve di dispersione differenti, 

 e quindi differenti velocità in prossimità della riga d'assorbimento, invece 

 nell'altro caso estremo della luce perpendicolare al campo, sono il raggio 

 a vibrazioni parallele, e quello a vibrazioni perpendicolari alle linee di 

 forza, che hanno velocità differenti. Anzi, secondo il Sig. Voigt, la curva 

 di dispersione relativa a quest'ultimo raggio ha tal forma, da accusare la 

 esistenza di due righe d'assorbimento per i periodi l:(N-t-n) ed 1:(N — n), 

 mentre la curva di dispersione dell'altro indica l'esistenza della sola riga 

 d'assorbimento pel periodo 1:N. 



Ora, come fu detto in principio, secondo il Sig. Voigt, per le dire- 

 zioni obblique del raggio luminoso é a certi raggi a vibrazioni elittiche 

 con assi incrociati, che spettano le due differenti curve di dispersione. 

 Colle formole date nel presente capitolo, dopo averle opportunamente mo- 

 dificate per adattarle al caso di una riga d'assorbimento larga e sfumata, 

 si potrebbe render conto sino ad un certo punto della forma, che presen- 

 tano le curve di dispersione relative a quei raggi elittici. Dopo un esame 

 sommario di questa questione mi sembra di poter asserire, che ciascuna 

 di quelle due curve ha in generale tale forma da indicare l'esistenza di 



