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carica spettante a a, ossia moltiplicata per 2r.a:a. Così si trova per la forza cercata, 

 2naHi ossia Hev. 



Chiamando k 2 a la forza totale, elastica ed elettromagnetica, sarà k 2 a = k Q 2 a-+- Heo, 

 od anche k 2 = k 2 ■+- 2nHe : T, e la formola generale k 2 T 2 = 4Ti 2 ni dà: 



k 2 T 2 ■+- 2xHe T = 4n*m . 



Eliminando k Q per mezzo della k 2 To 2 = 4n 2 m , si trova : 



2nm T 2 + He TT 2 = tozm T 2 . 



In luogo dei periodi T e T si possono introdurre i numeri di vibrazione per secondo 

 iV = 1 : r , N= 1 : T, e si ha : 



N 2 — No 2 =-- HeN :2rjn . 



Si è qui supposto che la forza elettromagnetica sia diretta verso il centro. Inver- 

 tendo il senso di girazione (come pure cambiando segno o ad H o ad e) essa cambia 

 segno. Perciò, se insieme alla vibrazione circolare considerata ne esiste un'altra, eguale 

 in tutto ma con opposto senso di girazione, il nuovo numero di vibrazioni N' di questa 



è dato da 



N' 2 — N 2 = —HeN' : torni . 



Si scorge ora facilmente, che le due differenze N—N ed N' — N non sono eguali 

 in valore assoluto, e facilmente si riconosce, che neppure sono eguali le due variazioni 

 di lunghezza d'onda. Pereto le due vibrazioni circolari inverse di egual periodo T , le 

 quali in assenza del campo magnetico producevano nello spettro di diffrazione un' unica 

 riga, danno, quando il campo esiste, due nuove righe non rigorosamente equidistanti 

 dal luogo occupato dalla riga primitiva. Ma la differenza delle distanze, come la diffe- 

 renza fra i valori assoluti di iV — N ed N' — N , sono praticamente trascurabili, giacché 

 si può scrivere : 



N — No = HeN : torni (iV + iV ) , N — N' = HeN' : 2Km (N' + N ) , 



ed essendo sempre N ed N' pochissimo differenti da N : 



N—No = N — N' = He: Anm . 



E chiamando X , X, 1' le lunghezze d'onda corrispondenti ad JV , N, N\ e V la ve- 

 locità di propagazione : 



l Q — 1 = l' — Ao = He lo 2 : 4nm V, l'-l = Hel 2 : tomi V. 



L' ultima formola mostra che la distanza fra le righe magnetiche in uno spettro di 

 diffrazione è proporzionale all'intensità del campo magnetico, ma non necessariamente 

 a l 2 , giacché può darsi (e così generalmente si crede), che righe diverse d'uno stesso 

 spettro sieno dovute a ioni diversi, pei quali il valore di e:m può essere differente. 

 Sembra anzi, che il fenomeno di Zeeman possa fornire dei lumi intorno alle diverse 

 qualità di ioni vibranti in un gas luminoso, anche se si tratta d'un corpo chimicamente 

 indecomposto. 



Dal senso, nel quale si compie il fenomeno di Zeeman, si deduce, che il periodo 

 vibratorio diminuisce, quando il moto circolare del ione si compie nel senso della cor- 

 rente, alla quale il campo magnetico può essere attribuito. Bisogna dunque, che in tal 

 caso la forza elettromagnetica abbia direzione opposta a quella della forza elastica, al 

 che si richiede, che la carica del ione sia negativa. Ne consegue che una vibrazione 



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