162 EMILIO VILLARI 



chiamando q la quantità di calorico svolto in una parte del circuito, r 

 la sua resistenza i V intensità della corrente, t il tempo e k una co- 

 stante. 



Quindi chiamando q' e q" le quantità di calorico svolte nel tempo t 

 nei due fili derivati di resistenze r' ed r" avremo 



q' = ktr'i'^ e q"=zktr"i"^; 



e sostituendo per i' ed i" i due valori dati dalle formolo precedenti 

 avremo 



2' =zktr' 

 f = ktr" 



<8 'li 



E^r 



[r{r'-hr")-^r'r"Y 



[r{r'-^r")-hrr"Y ' 

 e finalmente dividendo V una per 1' altra si ha 



2' r'r"^ r" 



g" — r"r"~~ r' 



cioè a dire si ricava: che le quantità di calorico q e ci' svolte nello 

 stesso tempo in due circuiti derivati statino fra loro in ragione in- 

 versa della resistenza dei circuiti medesimi^ (1). 



(1) Queste leggi di Joule ed Ohm io credo che si possono applicare al caso 

 delle mie esperienze con le correnti interrotte ed invertite, e tanto più in quanto 

 che i risultati con esse ottenuti saranno più appresso confermate da altre mi- 

 sure fatte con metodo totalmente diverso. La legge di Joule poi è stata veri- 

 ficata dal Ries per le scariche interrotte ed invertite delle bottiglie; e quella 

 di Ohm si applica alle correnti indotte, che sono di brevissima durata; per cui 

 esse sono con molta probabilità applicabili al caso mio. Ed aggiungerò inoltre 

 che le correnti interrotte con le quali io ho esperimentato duravano in ciascun, 



1" 

 passaggio mai meno di -— ; e tale tempuscolo è quasi infinito rispetto a quel- 



d(a) 



lo necessario alla corrente per istabilirsi in un filo di ferro di 2 a 4 metri di 



lunghezza e di circa 4 mill. di diametro. Le esperienze mostrano infatti che in 



un filo di ferro di circa 4 mill. di diametro e di 500 chil. di lunghezza la 



durata dello stato variabile è al massimo di 0", 038 (*); e la teoria dice che 



detta durata è proporzionale al quadrato delle lunghezze. La corrente totale 



adunque nelle mie esperienze può considerarsi come composta di una serie di 



tronchi di correnti, tutti pervenuti da molto tempo al loro stato permanente; 



e perciò devono ad essa corrente totale potersi applicare le leggi precedenti. 



(•) Vedi nota I a pag. 159. 



