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renderci conto di quanto dovrà accadere se invece che in un gas di piccolissima 

 densità, si operi all' ordinaria pressione dell' atmosfera. 



Anche in questo caso le molecole saranno dapprima attratte dall' elettrodo 

 elettrizzato, e dopo essersi su di esso caricate saranno respinte. Se le molecole del 

 gas non possedessero la velocità di traslazione termica, sia quando sono attratte 

 che quando sono respinte, si muoverebbero secondo le linee di forza. In realtà 

 percorreranno linee tanto più o tanto meno diverse da quelle, quanto più grande 

 o più piccolo è il rapporto fra le velocità termiche e quelle impresse per azione 

 elettrica. 



Sulla grandezza di queste ultime non abbiamo nessun dato ; ma pare debbano 

 considerarsi come di molto maggiori. Quindi le molecole respinte dal corpo elet- 

 trizzato, seguiranno quasi esattamente le linee di forza. Ma ora che la pressione 

 è grande, gli urti reciproci saranno frequenti. Ciò non toglie che tutte le mole- 

 cole elettrizzate non continuino a muoversi sensibilmente secondo le linee di forza. 

 Consideriamo infatti una molecola che parte dall' elettrodo carica di elettricità. Non 

 appena incontri una molecola scarica, cede a questa seconda molecola una parte 

 della sua elettricità, per cui mentre la prima continuerà ad essere respinta dal- 

 l' elettrodo e perciò ad allontanarsene seguendo approssimativamente una linea di 

 forza, anche la seconda molecola sarà respinta vivamente dall' elettrodo e se ne 

 allontanerà da esso sensibilmente pure secondo una linea di forza. Lo stesso ac- 

 cadrà di una terza, di una quarta ecc. molecola urtata dalle prime. 



Dunque ad onta dell' essere piccolissimo il medio cammino libero delle mole- 

 cole, o in altre parole ad onta dei loro urti reciproci , le molecole elettrizzate 

 respinte dall' elettrodo elettrizzato seguiranno all' incirca le linee di forza. Una 

 lastra coibente esposta a ricevere quelle molecole, ne resterà elettrizzata; e se 

 fra il corpo elettrizzato e la lastra si interponga un corpo qualunque che arresti 

 sul loro cammino una parte delle molecole, si formerà sulla lastra un' ombra del 

 corpo, costituita da una regione in cui la lastra coibente rimane scarica. Il mezzo 

 che spontaneamente si presenta per rendere visibile 1' ombra, è quello delle pol- 

 veri di Lichtemberg , e appunto 1' adottai dapprima. In seguito mi fu dato valermi 

 di altri mezzi. 



La condizione necessaria onde le molecole gazose respinte dal corpo elettriz- 

 zato, seguano sensibilmente le linee di forza, è che la velocità ad esse impresse 

 per azioni elettriche sieno assai grandi. Sarà bene dunque che la densità elettrica 

 alla superficie del corpo elettrizzato sia grande essa pure. Perciò quasi sempre 

 feci uso di una punta acuta. 



In generale le linee di forza non sono rette divergenti, e perciò 1' ombra non 

 ha le dimensioni e la forma dell' ombra geometrica. Il più delle volte, la diver- 

 genza delle linee di forza diminuisce a partire dalla punta, per cui l'ombra ha 



