Erdmagnetische Messungen im physikalischen Institut der Universität Kiel. 



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hat für einen Unterschied in der Stellung der beiden Stäbe von einem 

 Skalenteil, so ergiebt sich dies sofort aus der einfachen Proportion 



Fig. 8. 



N 



n : n = i : r, woraus folgt: 

 n 



Skalenteilen. 



N — n 



Für einen beliebigen Unterschied von a 

 Skalenteilen hat man also 



n 



Ta = a 



Skalenteilen. 



N — n 

 Ausser in der vorstehenden Art wurde 

 die Torsion noch nach einer Methode be- 

 stimmt, die sich aus folgender Überlegung 

 ergiebt (s. Fig. 8) : 



i . Ein Torsionsstab hänge in der Richtung T T und bilde mit 

 dem magnetischen Meridian den Winkel t. Hängt man einen 

 Magnetstab ein, so bilde derselbe mit dem magnetischen Meridian 

 wegen der Torsion den Winkel t, der gesucht wird. Es ist 

 also in dieser Lage 



die Ablenkung = r.bei der Torsion = t. 



2. Man drehe am Torsionskreise um -f- x° (im Sinne des Uhr- 

 zeigers), der Magnet komme in die Lage N2 S 2 . Es ist dann 

 die Ablenkung =r x — r, die Torsion =x°-f-t. 



3. Man drehe um — x° (gegen den Uhrzeiger) und erhalte die 

 Lage N 3 S 3 . Hier ist 



die Ablenkung -=t-^-t 2 , die Torsion =x° — t. 



Nun verhält sich: 



H. M. sin (tp L — cp) x-f t 



H. M. sin (t-\-t 2 )~^x— i 



Hieraus folgt: 



sin (r v — t) x + t f .. 



- — ^- L - r = — - — , wofür man mit ge- 



sin (t -f- t 2 ) x — t ° 



nügender Genauigkeit auch setzen kann 



v t — x x -f- t 



T + t 2 X t 



Mithin ist 



r = ^=^- 2 -(r 1 + r 9 ). —■ 



2 2X 



Das letztere Glied ist aber so verschwindend klein, dass man es ver- 

 nachlässigen darf. Man hat daher 



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