. vom 8. Februar 1866. 69 



Gelangt das gebrochene Licht zur hinteren Fläche der Platte, 

 so geht von dem in der Einfallsebene polarisirten, wieder 



1 — 



sin 2 (r — £>) 

 sin 2 (r-f-£>) 



hindurch; folglich geht von dem auf die vordere Fläche aufge- 

 fallenen 



[ 1 _ sin g (r-g) T 

 sin 2 -*-£>) J 



hindurch, oder wenn man 



j _ s in 2 (r- g ) = E 

 sin 2 (r-|-^) 



setzt, so ist die Intensität des aus der Platte heraustretenden, in 

 der Einfallsebene polarisirten Lichtes 



2 ■ LJ 



Ebenso ist wenn 



_ tanjf(r-|) __ 

 tang 2 (r-f-^) 



gesetzt wird, die Intensität des aus der Platte heraustretenden 

 und senkrecht gegen die Einfallsebene polarisirten Lichtes 



i 7-2 



und die Intensität des gesammten durchgegangnen Lichtes 



Da zwei rechtwinklig zu einander polarisirte Strahlen von 

 gleicher Intensität keine Polarisation zeigen, so ist der polarisirt 

 erscheinende Antheil des durchgegangenen Lichts 



±(E 2 - J>) 



Geht das Licht durch mehrere parallel hinter einander be- 

 findliche Platten von derselben Beschaffenheit, so wiederholt sich 

 der Vorgang in jeder derselben und wenn ihre Zahl v ist, so ist 

 die Intensität des durchgegangenen Lichtes 



i(E 2v +/*') 

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