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Zeichnung ersichtliche Bedeutung haben) hinreicht, um den etwa 

 vorhandenen Reibungswiderstand zu überwinden. Sofort bei Eintritt 

 dieser Bewegung tritt aber in dem Stromleiter ein inducirter Gegen- 

 strom i auf, wesshalb die einmal eingeleitete Bewegung des magne- 

 tischen Theilchens weiterhin unter dem Beschleunigungsdrucke 



, T .. rds sinfr 

 p =: (J— i) (ij -2 = (J— i) [10 1) 



(wenn wir das Integral kurz mit bezeichnen) stattfindet. 



Denken wir uns den Stromleiter von solcher Ausdehnung und 

 Form, dass der auf [i merklich einwirkende Theil geradlinig ist, so 



/Wo Q'iT) if^ 1 

 ^ — , in jedem Puncte der kreisförmigen 



Bahn des Theilchens ft denselben Werth haben. 



Wir wollen dies voraussetzen und fernerhin annehmen, dass die 

 Bewegung unter dem Einflüsse der vorhandenen Widerstandskräfte 

 bereits eine gleichförmige geworden sei. 



Die beschriebene Vorrichtung stellt uns eine electromagnetische 

 Maschine einfachster Art dar und zwar im sogenannten Beharrungs- 

 zustande arbeitend. Die allgemeinen theoretischen Resultate, zu 

 welchen wir bei dieser Betrachtung gelangen, können wir dann ohne 

 weiteres als für beliebig complicirte electromagnetische Maschinen 

 giltig ansehen. 



dessen klare und elegante Ableitung derselben („Mechan. Wärmetheorie" 

 Bd. 2, S. 151) wir aufmerksam machen. 



