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Man erhält demnach für D den Werth (J—i)iX-\-(J — i) 2 X 



also 



D=(J—i)JX 8) 



In diesem Ausdrucke bedeutet JA die den chemischen Processen 

 in der Kette per Stromeinheit und Zeiteinheit äquivalente Arbeit, 

 folglich bedeutet das (J — i)fa,che davon, nämlich D die den che- 

 mischen Processen in der Kette nach Massgabe des Arbeitsstromes 

 (d. h. nach Massgabe der zur Unterhaltung des Arbeitsstromes er- 

 forderlichen Materialconsumtion) per Zeiteinheit äquivalente Arbeit. 



Bezeichnet man nämlich mit U& die Summe der Wärmetönungen 

 für die chemischen Processe, welche in der betreffenden Kette die 

 Consumtion eines Äquivalentes Zink begleiten und mit F die Zahl 

 der Äquivalente, welche zur Unterhaltung der Stromeinheit in der 

 Zeiteinheit erforderlich sind, so ist EFE& (wobei E das mechanische 

 Wärmeäquivalent ist) offenbar die den chemischen Processen per 

 Stromeinheit und Zeiteinheit äquivalente Arbeit. Bei einer welemen- 

 tigen Batterie erhält diese Arbeit, welche man auch den theoretischen 

 Effect per Stromeinheit und Zeiteinheit nennen könnte, den Werth 

 nEFUd-^ welchen wir kurz mit H bezeichnen wollen. 



Wenn man nun nicht die zur Unterhaltung der Stromeinheit, 

 sondern die zur Unterhaltung des Arbeitsstromes J' == J — i er- 

 forderliche Materialconsumtion in's Auge fasst, so erhält man (J — i) 

 nEFIJd; was offenbar mit D gleichbedeutend ist. Es ergibt sich 

 demnach 



D = (J— i)nEF2J& 9) 



und zugleich [aus Formel 8)]. 



JA = nEFZ» = H 10) *) 



Letztere Grösse bezeichnet man gewöhnlich als die „electro- 

 motorische Kraft" der Batterie, folglich stellt 



H x — EFZfr 13) 



*) Direct gelangt man zu dieser Relation auf folgende Art. Aus der allge- 

 meinen Formel für die von einem Strome J in der Zeiteinheit geleistete 

 Arbeit L — J (V L — 7 2 ) geht hervor, dass der auf der Strombahn stattfin- 

 dende Potentialniveau-Verlust V t — V 2 die von der Stromeinheit in der 

 Zeiteinheit verrichtete Arbeit bedeutet, folglich auch die Arbeit, welche 

 von der Stromquelle in der Zeiteinheit für jede Stromeinheit bestritten 

 werden muss, nämlich, wie wir gesehen haben, nEFüd: Es besteht also 

 die Gleichung 7, — V 2 = nEFSfr, folglich L — JnEFZfr. — Diese Strom- 

 arbeit L kann aber nach dem Joule'schen Gesetze auch in der Form 

 L — J 2 \ ausgedrückt werden; es ergibt sich demnach J 2 l—JnEF2d; 

 somit JX — nEFZÜ — H. 



