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N 

 legen und demnach N als Wirkungsgrad betrachten, so hätte 



dies zwar immerhin auch eine gewisse Berechtigung, würde sich 

 jedoch zur practischen Ausführung viel weniger eignen als mein Ver- 

 fahren. Bei letzterem kommt es nämlich zur Bestimmung von 



B—{J—i)JXz=:{J -i)H 17) 



nur darauf an, die electromotorische Kraft H der Batterie zu kennen 

 und den Arbeitsstrom («7 — *) mittelst der Tangentenbussole zu messen, 

 während man zur Ermittelung von N-\-R=z(J — i) ü nebst der 

 Messung des Arbeitsstromes (J — i) auch noch eine solche von J 

 vorzunehmen hätte, um hieraus die nicht direct messbare Intensität 

 i des inducirten Gegenstromes zu finden, und überdies noch eine 

 Messung des Widerstandes A im Stromkreise, von welchen Messungen 

 die beiden letzten, insbesondere die letzte, das ganze Verfahren sehr 

 unsicher machen würden, aus Gründen, die jedem in solchen Arbeiten 

 erfahrenen Physiker wohl bekannt sind, und die ich gelegentlich auch 

 schon näher erörtert habe. 



In formeller Hinsicht sei endlich noch folgendes bemerkt. Schreibt 

 man die Gleichungen 8) und 5) in der Form D = ( Jl — ü) J und 

 N -|- R = (jft — *A) i, so erhält man durch Einführung der Be- 

 zeichnungen H.ZZ.JI und h = U, 



D=zJ(H—h) 18) 



N + R=i(H — h) 19) 



wobei die Potentialdifferenzen H und h die electromotorischen Kräfte 

 der Batterie und des Motors bedeuten. 



In dieser Form: Dz=zJ(H — h) ist der Ausdruck für die dispo- 

 nible Arbeit auf den Typus des allgemeinen Ausdruckes für eine 

 Stromarbeit*) L=z J(7, — V 2 ) (wobei Y x und F 2 Werthe der Poten- 

 tialfunction bedeuten) zurückgeführt, welcher Ausdruck selbst wieder 

 dem Ausdrucke für die Arbeit eines Carnot'schen Kreisprocesses 

 L — G(T r — T 2 ) analog ist, wenn man unter G Zeuner's „Wärmege- 

 wicht" versteht**) (entsprechend der Briot'schen Bezeichnung von J 

 als „Electricitätsgewicht") während T x und T 2 die (als „Wärme- 

 potentiale" aufzufassenden) absoluten Temperaturen bedeuten. 



*) Cla us i us, „Die mechanische Wärmetheorie" Bd. 2., S. 143. 



7*D TiT) 



**) Zeuner's „Wärmegewicht" ist G — -=± ■=. -^ , wenn Q t und Q 2 die bei 



den Temperaturen T t und T 2 beziehungsweise zu und abgeleiteten Wärme- 

 mengen vorstellen. Siehe Zeuner's Wärmetheorie 2. Aufl. S. 68. 



8* 



