452 



Partikulárně integrály jsou: p zz he a , PzzHe* ; tyto vedou 

 k rovnicím 



H[l + FZ« -j- JTC« 2 ] = Ä ; fc (1 + tofox + &ca 2 ) = — JřH(wa + ca 2 ). 



Z obou posledních jde rovnice 4. stupně, níž „a" určíme, a jež zní 



[1 -f WKa + KCa 2 ] [1 + wku -f &c« 2 ] -f #« (w -f ca) = o. 



Jsou-li «j a 2 a 3 « 4 kořeny její, bude úplné řešení zníti: 



p zz. h x e l -|- h 2 e 2 -j- h 3 e 3 -j- Ä 4 e 4 



P = fl^" 1 ' -f H^ -f #/*' + H 4 e K * ž . 

 Z těchto 8 konstant integračních jsou 4 nezávislé, ježto platí 

 rovnice 



h n zz # M [1 + FZa rt + ZC« n 2 ], kdež n zz 1, 2, 3, 4. 



Tyto se dají určiti tak, aby — , -£-\ to jest J a i, jakož i P 



a p v čase daném měly hodnoty dané. 



Budeme se obírati případem, kdy Czz o, t. j., kdy W jest vodič, 

 ať malého, ať velkého odporu, však krátkých dimensí líneárných. Pří- 

 pad ten rozvedeme však opět na dva, W zz o a W ±z o>. 



I. G=zo, Wzzo. 



Vnitřní povlaky jsou spojeny kratinkým dobrým vodičem; láhve 

 representují tedy láhev jednu, jejíž kapacita k ř zz K-\-k. Jest pa- 

 trno, že P zž p a J zz o. 



Rovnice bikvadratická přejde v rovnici: 



1 -j- w{K-\-k) -j- ciK-^-fya 1 zz o. 



odtud ^ = -- ±Y =iVt-^- 



Jestli jest výraz pod znaménkem V - kladným, bude výboj prostě 

 oscillační 



p zz (A sin nt-\- B cos nť) e~ v , 



. , v w 



kdež yzz — , to 



1 / 1 jü*_ 



V c&' 4c 2 



Cítá-li se čas í rz o, od onoho okamžiku, kdy mezi B a C jiskra 

 skočí, bude pro tzzo p zz p Q , izzo. Platí proto 



