( 48 ) 



dit zijn de bedoelde bewegingsvergelijkingen in den meest een- 

 voudigen vorm, en wel voor eene onvolkomen polariseerende 

 en geleidende middenstof, waarmede zich Maxwell bij zijne 

 lichttheorie niet opzettelijk inliet en die wij in dit opstel 

 nader willen onderzoeken. 



Differentieeren wij de vergelijkingen (9) respectievelijk ten 

 opzichte van x, y en z, zoo volgt na optelling, dat de ver- 

 anderingen van I bepaald zijn door de vergelijking 



of in symbolischen vorm, 



d\ dl 



^ { ^ dl] dt 



(10) 



Hieruit blijkt, dat voor geval de middenstof volkomen 



d*I 

 isoleert, en dus C=0 is, — - = 0, derhalve 1= A -(- Bt. 



dt 2 



Wil men dus de verstoring eener volmaakt isoleerende mid- 

 denstof onderzoeken, die, zooals straks blijken zal periodiek 

 is, zoo kan men den term met I weglaten; met andere 

 woorden, men kan aannemen, dat de composanten F, G, H 

 van het electromagnetisch moment aan de voorwaarde 



d_F dG_ dB 

 dx dv dz 



De 



vergelijkingen 



(9) gaan 



dan < 



Dver 



in, 







d*F 

 dt 2 



i 2 A 2 



F 









d*G __ 



dt* ~~ 



i* A 2 



G. 









d*H _ 

 dt* 



%* A 2 



H 





(11) 



