(51 ) 



functiën van x en t zijn, onafhankelijk van y en 2, geven 

 de bewegingsvergelijkingen (7), omdat wij alsdan bij het weg- 

 vallen der beide eerste vergelijkingen, alleen de derde hebben 

 na te gaan, terwijl 



d_F __d_G dH_ 

 dz dz dy 



r d^H dH d*H 

 ^— + 4^- = — (16) 



Deze vergelijking werd door ons in de bijdrage » Over 

 lichtabsorptie volgens de theorie van Maxwell" *) onderzocht 

 en wel voor een bundel rechtlijnig gepolariseerd licht, waarbij 

 de richting der eleetrischë beweging (richting der electromo- 

 torische kracht) evenwijdig aan de z-&s loopt, dus de daar- 

 door ontwikkelde magnetische kracht evenwijdig aan de ^-as 

 werkt, zoodat beide in het golfvlak liggen. 



Stellen wij ook nu om aan (16) te voldoen, voor H de 

 periodieke functie 



H=AT P * co%k{x— Vt) 



2 TT 



waarin Tc = — , X de golflengte zijnde, terwijl p eene nader 

 K 



te bepalen constante aanduidt. V is dan de snelheid van 



voortplauting der verstoring in de onvolkomen geleidende en 



polariseerende middenstof. 



Substitutie dezer waarde in (16) leidt dadelijk tot de 



waarden : 



en 



p = 2n / uC F, (17) 



y% _ _^_ _ __ Q8Ï 



pK+p*C*X* K } 



*) Verslagen en Mededeelingen der Kon. Ak. van Wetens. 2e Reeks. 

 Deel X. blz. 371. Jrchives Neerlandaises XII. p. 177. Beiblatter zu dem 

 Annalen Phys. u. C/iem. 1877- S. 409. Phil. Magaz. 5 Serie 4. Oct. 1877- 

 p. 313. 



4* 



