(58 ) 



waaruit dan volgt 



p (4 TT /u w V — 2 p R) = (jfe* - p^) (ju p V + R) 



voor p hare waarde, 2 n jli CV schrijvende en opmerkende, 

 dat 



4 tt2 f,2 ty, 



zoo gaat ons resultaat over in 



2X* f uC(w—CR) = K(/u pV+R).... (29) 



welke vergelijking de verlangde betrekking geeft. 



Voor de twee uiterste gevallen, l e volmaakte geleiders, 

 zonder polarisatie, K =: 0, 2 e volmaakte isolatoren, C = 0, 

 geeft (29) de beide betrekkingen 



w — CR=Q 

 juf? V+R=zO 



of, wanneer wij opmerken, dat in de tweede vergelijking 



F 2 = , gaan de beide vergelijkingen over in 



juK 



w—CR 

 en jup 2 =zKR 2 (30) 



voor de beide uiterste gevallen van geleidbaarheid en po- 

 larisatie. 



Bij volkomen geleidbaarheid volgt in de eerste vergelijking 

 (30) niet anders dan de wet van Ohm. 



Bij volkomene polarisatie volgt in de tweede vergelijking 

 (30) eene zeker even belangrijke wet, al is zij niet zoo be- 

 kend, doordien de betrekking tusschen magnetische en elec- 

 tromotorische kracht minder is onderzocht. 



Zij laat zich schrijven onder den vorm 



