( 235 ) 



Vooreerst mogen wij aannemen, dat in een isotroop medium 

 u alleen met X, v met Y, w met Z samenhangt en dat de 

 vorm dezer drie betrekkingen dezelfde is. Verder zullen wij 

 mogen stellen, dat het verband tusschen X en u door eene 

 vergelijking wordt uitgedrukt, waarin deze grootheden zelf 

 en een of meer hunner differentiaalquotienten naar / lineair 

 met constante coëfficiënten voorkomen, dat dus 



A X + B ^ -f enz = A' u + F -^ + enz . (12) 



is, waarbij A % B, . . . , A', B', . . . van den aard van het 

 lichaam afhangen *). 



Gemakkelijk kan men hieruit afleiden, dat, wanneer X 

 door eene goniometrische functie van den tijd wordt gegeven, 

 ook u door eene dergelijke functie wordt voorgesteld, die 

 echter in het algemeen tegenover X een zeker phaseverschü 

 zal vertoonen. Nog eenvoudiger wordt de zaak, wanneer men, 

 zooals bij een systeem lineaire vergelijkingen geoorloofd is, 

 eerst eene oplossing zoekt, waarin exponentiëele functiën op- 

 treden en waaruit men dan later de werkelijke opJossing 

 verkrijgt, door de exponenten onbestaanbaar te stellen, en 

 alleen de reëele deelen te nemen. 



Bevatten nu u en X den tijd alleen in den factor 



*) Deze vergelijking omvat bijv. het geval, dat in een isolator de 



componenten der diëlectrische polarisatie — £ X, sY, sZ zijn en dns 

 ■\ «» 



u = s - — is. Eveneens het geval van een gewonen geleidingsstroom, 

 o t 



waarbij X == x u is. Maar ook, wanneer men aanneemt (verg. mijne 



//Theorie der terugkaatsing en breking van het licht", Hoofdstuk V, ook 



Schlömilch's Zeitschrift, Bd. XXII, p. 1 en 205, Bd. XXIII, p. 197) dat 



in een metaal eene electrische polarisatie der moleculen bestaat en dat 



bij een electrischen stroom eene zekere massa in beweging verkeert, geraakt 



men tot formules, die in (12) begrepen zijn. De algemeene vorm dezer 



laatste vergelijking heeft het voordeel, onafhankelijk te zijn van bijzondere 



onderstellingen over het mechanisme, waardoor u uit X ontstaat. 



