(241 ) 



§ 18. Onderscheiden wij nu door de indices 1 en 2 de 

 grootheden, die op de eerste en de tweede middenstof be- 

 trekking hebben, dan kannen wij voor de beweging in de 

 laatste schrijven (§ 14) 





% = P*> H = ± * /J 2' 





x, = (± ± i hj p„ r 2 =:.(*-- *] p *' 



X 2 : 



S 2 y w ^2 Y 



- (1 + 4 « *,) // 2 ' 2 ~ " (1 + 4 » » a ) ,/ A2 ' 





P, = ^*v-M 



Wij hebben hier bij ?/ 2 geen onbepaalden factor (ampli- 

 tudo) gevoegd, daar wij natuurlijk de intensiteit van den 

 bundel, dien wij wenschen te doen ontstaan, willekeurig 

 kunnen kiezen. Dan wordt echter de intensiteit niet alleen 

 van het teruggekaatste, maar ook van het invallende licht 

 onbekend. 



Evenals in het tweede medium zal nu ook in het eerste 

 eene beweging zoowel in de richting der x — als in die 

 der ^-as moeten plaats hebben. De invallende beweging 

 zal dus uit twee componenten ui en v-± bestaan, die wij 

 kunnen voorstellen door 



u 1 =ê P\ % 0i== a Pi, 



Daarbij behoort dan, blijkens de bewegingsvergelijkingen 

 voor het eerste medium 



Xi — f-L, Y l — P 1 , 



Pi Pi 



r — Rl v M — Rl t 



