( 244 ) 



Scheiden wij eindelijk de beide tot nu toe gemeenschap- 

 pelijk behandelde vraagstukken, dan verkrijgen wij twee 

 bewegingstoestanden, voorgesteld door 



u x — P a , v 1 = + l Pj, 



Ul ' = (a + 8) P/, V = + i (a + 8) P x ' 

 en 



u l = ^i» *>i = — * ^n 

 u{ = (a - 8) P x ', r/ = — * («r — 8) P/. 



Men kan nu door combinatie hiervan een toestand aflei- 

 den, waarbij het invallende licht lineair gepolariseerd is. 

 Zullen de trillingen daarvan in het x r-vlak geschieden, en 

 wil men ook dan nog het invallende licht de amplitudo 1 

 laten behouden, dan heeft men slechts de halve som der 

 twee oplossingen te nemen. Er komt dan 



Ui rr P 2 , v x = 0, 



§ 21. Terwijl buiten het magnetisch veld een loodrecht 

 invallende en lineair gepolariseerde lichtbundel slechts aan- 

 leiding geeft tot een teruggekaatsten bundel met dezelfde 

 trillingsrichting treedt thans ook eene loodrecht op het inval- 

 lende licht gepolariseerde component (t^') op. Deze is het, 

 die bij de proeven van Kerk werd waargenomen. Men zal 

 dezen bundel slechts geheel kunnen karakteriseeren door uit 

 (20) zijne amplitudo en phase in vergelijking met het inval- 

 lende licht, of in vergelijking met de component ii{ af te 

 leiden. Bepalen wij ons thans tot de amplitudo ; is deze 

 berekend, dan kan men eenigszins een oordeel vellen over 

 het verschijnsel, dat door Kerr werd waargenomen. Die 

 amplitudo wordt, gelijk men weet, verkregen, wanneer men 

 van de complexe uitdrukking, die wij boven voor v{ vonden, 

 den modulus neemt, waarbij met goed gevolg de stelling 

 kan worden toegepast, dat de modulus van het produkt van 



