( 86) 



de microfoon een enkelvoudige toon wordt voortgebracht, 

 dan zal er in den dunnen draad een inductiestroom ontstaan, 

 die door de in fig. 4 geschetste kromme kan worden voor- 

 gesteld. Op de lijn der abscissen zijn de tijden opgeteekend, 

 de ordinaten duiden de sterkte van den stroom aan Wordt 

 nu de secondaire leiding geopend, en worden de beide uit- 

 einden met de bekleedsels van een condensator verbonden, 

 dan zal deze beurtelings geladen en ontladen worden De 

 kromme van fig. 4, die zooeven de wording der inductie- 

 stroomen voorstelde, zal nu een beeld geven van de veran- 

 deringen van grootte en teeken der ladingen, die zich naar 

 den condensator begeven. 



Zal nu de condensator, onder den invloed dezer alternee- 

 rende ladingen, hetzelfde geluid geven, dat bij de microfoon 

 is voortgebracht, dan moet ook zijn trillingsvorm overeen- 

 komen met de kromme van fig. 4. Wanneer wij echter de 

 beweging, die de condensator maakt, wat nauwkeuriger na- 

 gaan, dan zullen wij zien, dat de tinnen blaadjes zich vol- 

 gens een geheel andere wet bewegen. Gemakshalve zal ik 

 daarbij, wanneer de even bekleedsels -\-, de oneven — gela- 

 den zijn, de lading positief, en in het omgekeerde geval 

 negatief noemen. 



Op het tijdstip a (fig. 4) is de lading — : 0, dus op dat 

 oogenblik liggen de bekleedsels van den condensator in hun 

 evenwichtspunt. 



Van a tot b stijgt de lading van tot haar positief 

 maximum, de bekleedsels bewegen zich gedurende dien tijd 

 naar elkaar toe. 



Van b tot c daalt de lading van haar positief maximum 

 tot op 0, de blaadjes bewegen zich van elkaar af, naar hun 

 evenwichtspunt terug. 



Van c tot d vermeerdert de lading van tot haar 

 negatief maximum, de blaadjes bewegen zich weer naar 

 elkaar toe. 



Van d tot e vermindert de lading van haar negatief maxi- 

 mum tot op 0, de blaadjes bewegen zich van elkaar af, 

 naar hun evenwichtsstand terug. 



Volgens deze beschouwing zou fig. 5 ongeveer een beeld 



