( 92 ) 



Daar, bij kleine amplituden, de uitslag evenredig kan ge- 

 nomen worden aan de aantrekking op dat oogenblik, zoo 

 stelt deze laatste uitdrukking tevens de bewegingskromme 

 voor van den ongeladen condensator; zij is dus de verge- 

 lijking van de kromme, die wij in fig. 5 teekenden. Ver- 

 vangen wij 



1 — cos 2 7i — — 



dan is K\ : 



sin 2 2 ar - door 



T 2 



rr h 2 b 2 t 



Ki = — — — cos 2 ti — -. 



2 2 £ $ 



Hieruit blijkt, dat de kromme van fig. 5 kan ontbonden 



worden in een sinusoïde van den trillingstijd \ T, en een 



b 2 

 rechte lijn, op den afstand - evenwijdig aan de as loopend. 



Li 



Dit wil dus zeggen, dat de ongeladen condensator een voor 

 de microfoon voortgebrachten, enkelvoudigen toon, niet al- 

 leen een octaaf hooger, maar ook weer als enkelvoudigen 

 toon zal teruggeven. 



Zetten wij de laatstgevonden uitdrukking voor K\ in den 

 vorm, dien wij voor K ontwikkelden, in, dan is: 



t b 2 b 2 t 



K =. a 2 4- 2 a b sin 2 tt — 4- — cos 2 n — t 



T r 2 2 i T 



Deze uitdrukking zegt ons, dat de bewegingskromme van 



den geladen condensator kan worden ontbonden in een rechte 



b 2 

 lijn, op een afstand a 2 4- — evenwijdig aan de as loopend, 



u 



en in twee sinusoïden, de eene van de periode T, de andere 

 van \ T. Behalve het enkelvoudig geluid, voor de microfoon 

 voortgebracht, zal er dus uit den condensator ook nog de 

 hoogere octaaf van dien toon te hooren zijn. 



Dit resultaat is geheel in overeenstemming met mijn 

 proeven. In de primaire leiding van den inductieklos had 



