(318) 



gebracht : a-^ , b x en c Y dan is de potentiaal der werking 

 tusschen beide moleculen : 



V=2[F l (R)-{a 1 (x 1 '- a - 1 ) + &! (2/i'-2/i) + ei(*i'-*i) + 

 + «1* + 2/] 2 + *i 2 - «1*1' - 2/12/1' - 21*1'} F(R) - 



- («l 2 W~¥l) + V (2/i 2 -2/l2/i') + «l 2 (*i 2 -*i*i') + 

 + 2 °l è l ( x ï 2'l — x \ 2/l') +- 2 .«»! Cj 0^ «j — «j «j' ) + 



, , F ' (R)-\ 

 + Zhcib/izi-uizi)}— ^-J (8) 



waarbij men in het oog moet houden, dat wegens de gelijk- 

 heid der moleculen: 2 {^F(R)j = S {[x^f F (R)} is, 

 en dergelijke vergelijkingen ontstaan, als men x^ door y 1 of 

 z l , en oc{ door y x ' of •?/ vervangt. 



Zulk een uitdrukking moet men zich opgesteld denken 

 om de werking te vinden, tusschen de beschouwde molecule 

 en elk deeltje, dat in haar werkingssfeer voorkomt en daarna 

 moet de som gezocht worden. 



Men kan daarbij echter eenige termen weglaten. Vooreerst 

 hebben, zooals reeds werd opgemerkt, de termen, die onaf- 

 kelijk zijn van de coördinaten c^ , bi en Cj , geen invloed 

 op het koppel, dat gezocht wordt. In de tweede plaats ver- 

 dwijnen de termen, die alleen de eerste machten dezer groot- 

 heden bevatten, elk afzonderlijk, als men over de werkings- 

 sfeer sommeert, bij de onderstelling waarvan wij uitgaan, 

 dat die sfeer drie loodrechte assen van symmetrie bevat. 

 Voor elk paar moleculen op gelijke afstanden van het cen- 

 trale deeltje gelegen en diametraal tegenover elkaar, ver- 

 dwijnen dan namelijk die termen. 



Wij moeten dus verder het gedeelte der potentiaal tus- 

 schen twee moleculen behouden : 



V 1 = A u a^ + A22 M + AmCt? -f 2 Ana^ + 2Ai S a 1 c 1 + 

 + 2-4*8 &i ei (9) 



als gesteld wordt : 



