( 328 ) 



A i3 = - M; *-^ C, , 



waarin A v B x en C Y dezelfde beteekenissen hebben als op 

 pag. 312. Men kan dan in plaats van de grootheden, die 

 door de vergelijkingen (15) ingevoerd werden, schrijven: 



Tn^-A.T; Tn'^-A.T'; T n " = _ A x T" enz. 

 en in plaats van de vergelijkingen (16) en (17): 



Bn = - A x {2 T+ 2"_ 2"); B u = — «i (2 T+ T'-V); 



Bz- i = -C 1 (2T+ l'-T'); 

 Cn = -A l (T+ V); a 2i = — B 1 (T+ f";; 



C 33 = — C V (T+ V') (19) 



De vergelijking (18) neemt dan de eenvoudige gedaante aan : 



2V 2 =-(A ia * + B x p + C 1 / a )(2 T -\- T-T') H 



- {Arf + Brff -f C' l/1 2)(2 2'+ 2" - 2") „, 



- (A 1 « 2 *+ B 1 $i + C, „») (2 7- + r- 2- ') »; 



-2^ 1 «« 1 +/y,(i P > 1 +(7iy/ 1 )(r+r)(^+ l .f) 



-2(^ 1 «« a +S 1 ^^ 2 f t7 l//2 )(2' + 2")( w? + „; c ) 

 -2(.4 1 « 1 « 2 (- SnVs f C l y 1 r,X2 , + Z">?+t0„). . . (20) 



Wanneer in een werkingssfeer een volkomen isotrope rang- 

 schikking der moleculen ondersteld werd, zou J£ V% in de 

 vergelijkingen (18) en (20) de geheele potentiaal op een 

 molecule voorstellen, voor zooverre deze van de richting 

 harer assen afhangt. Immers toonden wij in § 5 aan, dat 

 bij deze onderstelling in den natuurlijken toestand van het 

 lichaam het bedoelde deel der potentiaal verdwijnt. Dit een- 

 voudige geval zal vooreerst nader onderzocht worden. 



Men kan in de Lilgemeene formule (18) de assen £, ?/ en 

 £ laten samenvallen met de hoofdassen der elasticiteits- 

 ellipsoïde in het beschouwde punt. Dan worden u A -f- v£ = 0, 

 A (- u£ = en uy -f w ? — 0. Laat men daarna de assen 



w 



