( 332 ) 

 dW 1 l)W l ^W x 



Th = r — ; ^22 = - — ; ^33 == - — ; 



0W£ .dü„ o^ 



d^i iWj ^w 1 



T12 = - — ; ^23 = — - ; rgi = - — . . (22) 

 öuy dv% dw% 



De functie W l moet nog bepaald worden. In het alge- 

 meen wordt zij zeer samengesteld. Neemt men echter aan, 

 dat alle moleculen in den kubus onderling gelijk zijn, dat 

 haar assen gelijke richtingen hebben en dat zij isotroop ge- 

 rangschikt zijn, dan wordt vooreerst de potentiaal der krach- 

 ten, die op een molecule werken, voor zooverre deze functie 

 van de richtingen der assen afhangt = 2 F 2 . Daarin heeft 

 dan J£V 2 dezelfde beteekenis als in vergelijking (18). Indien 

 n het aantal deeltjes is, dat in den bovengenoemden kubus 

 aanwezig is, wordt: 



Bij een bepaalden stand der assen van de moleculen, (voor 

 allen denzelfden) wordt dan gevonden : 



TH = In (B u «2 + B 22 P 2 + Bm y*) . . . . (23) 



terwijl T22> ^83 hieruit afgeleid worden, als men a, j? en / 

 vervangt door a l , f} Y en y 1 en door a 2 > ^2 en ï% • 0°k ^e 

 uitdrukkingen voor de tangentieële spanningen kunnen door 

 middel van de vergelijkingen (18) en (22) worden opge- 

 schreven. 



De kubus op wiens zijvlakken de spanningen bepaald zijn 

 in de onderstelling, dat de assen der moleculen allen on- 

 derling evenwijdig zijn, kan een zeer groot aantal werkings- 

 sferen bevatten. In elke sfeer hebben wij de moleculen als 

 nagenoeg evenwijdig gericht beschouwd. Zoolang zij niet 

 door den invloed van uitwendige krachten, die op de op- 

 pervlakte van het lichaam werken, gewenteld zijn, kan men 

 echter aannemen, dat in den geheelen kubus de assen der 

 moleculen gemiddeld naar alle richtingen gelijkelijk ver- 

 deeld zijn. 



