( 338 ) 



Aan de vergelijkingen (26 c ) wordt echter niet voldaan ; 

 de moleculen draaien tot dat zij in bepaalde, van de vorm- 

 verandering afhangende richtingen tot rust komen. 



Gedurende deze beweging echter zullen de richtingscosi- 

 nussen cc, (?, y enz., van welke op een willekeurig oogenblik 

 de bijkomende spanningen afhangen, functiën van de coör- 

 dinaten zijn. Uit (26«) en (26 /j ) ziet men, dat het even- 

 wicht van de zwaartepunten der moleculen niet kan blijven 

 bestaan, wanneer niet in het algemeen op elk element van 

 het lichaam krachten X. Y en Z worden aangebracht, die 

 gedurende de wenteling der deeltjes elk oogenblik veranderen. 

 Ook de uitwendige krachten, die op het grondvlak en op 

 den mantel van den cilinder aangrijpen, moeten voortdurend 

 gewijzigd worden. Men ziet hieruit, dat als een cilinder aan 

 het eene uiteinde bevestigd is, en aan het andere b. v. om 

 een standvastigen hoek getordeerd wordt gehouden, de mo- 

 leculen, zoolang zij wentelen, niet in evenwicht blijven. Op 

 de uitwendige krachten, die noodig zouden zijn, volgens het 

 zooeven gezegde, om deze bewegingen tegen te houden, en 

 die wij voorloopig als aanwezig denken, komen wij nader 

 terug. 



De elasticiteits ellipsoïde is bij dit probleem overgegaan 

 in een ellips, waarvan de normaal loodrecht op de £-as 

 staat en met de £-as een hoek maakt, die bepaald wordt 

 door de formule : 



*3I ,cxn 



tang p = — — (^7) 



t2S 



De hoofdspanningen nemen de waarden aan : *) 



^=1 + ]/^ + ^ + ^ 



= f - lAs, 2 -f *2S a + *f (28) 



*) Zie o. a. Clebsch. Theorie der Elasticiteit /'ester Kórper, p. 130. 



