( 355 ) 



Daar de gemiddelde waarde «ran toêl tuaechen de «enten 



O en 2 ir van den hoek l % =- . k Vlmlt (1I(U Rlaal i eric] 

 tingen van de assen der moleculen in het element in blijken 

 getale voorkomen, op dezelfde manier als boven: 



15 Q •••(47) 



Dezelfde uitdrukking verkrijgt men roor de verandering 



in spanning volgens de y as. 



De cilinder moge nu in de tweede plaats een torsie on- 



dergaan, zoodat: 



m = 6 ? f en v~ — b£ï 



is, of als men in een punt de richtingen der hoofdspannin- 

 gen als £ a - en gassen aanneemt: 



w (? 2 ) = i br, w(£ a ) = — \br 

 zijnde, even als vroeger: r — j/g2 _l «2. 



Deze vormverandering kan worden opgevat als een span- 

 ning volgens de eene hoofdas en een even groote samen- 

 drukking volgens de andere. De eene doet een koppel ont- 



D l 

 staan: — br{A l — B 1 )sin2ip als \p de hoek fcnssehen de 



a> en de £ 3 " as ^ s ' °°k ontstaat een terugwerkend koppel 111 

 hetzelfde vlak: \ (A 1 — B{) G sin 2 («^ - - j//), waarin y/ } de 

 oorspronkelijke waarde van *// beteekent. Evenzoo ontstaan 

 in het vlak #£ 3 twee koppels, die evenwicht maken. Hij 

 de berekening der spanningen kan aangenomen won 

 de as der molecule in beide vlakken tegelijk afwijkt De 

 evenwichtsvoorwaarden worden: 



in het eene vlak : 



— br sin 2 »/< =r G sin 2 (i/^ — {/» 



in het andere: 



— — br sin 2 % = & « w 2 (Xi — X) 

 4 



