( 366 ) 



,90°— £ r90°~^ 



T33 -^33 == — 

 of ook 



T33-T33 = 



Di(\ -\-ju)a f sin^ 2cp l sincpi dcp^-Q J $i?i2cp l sincp l dcpi 



-An^J 



4£ 



r 2 2 -I 1 



/^(l+^a -(cos z d-sin 3 ()) -\--(si?i r °d -cos B d) \--Q(cos s d-sin 3 d) 



•A^r^i)- 



Deze uitdrukking moet natuurlijk tusschen de aangegeven 

 grenzen berekend worden. Zoo zal men vinden, als: 



i(i+py 



t== 1,1 Q is . . 



» 



= 1,2 Q » . . 



» 



= 1,SQ > . . 



» 



= 1,4 Q » . . 



» 



= 1,5Q » . . 



» 



= 2 Q » . . 



» 



= 2,1 Q » . . 



» 



= 2,2 Q » . . 



» 



= 2,5 Q » . . 



D^Ay-B^Q 



2G 



» 



T33-T 3 3 = 0,010 X 



» = 0,026 X 



» — 0,046 X 



» == 0,067 X 



» = 0,090 X 

 = 0,212 X 



» ~= 0,238 X 



» = 0,263 X 



» = 0,341 X 



In de laatste drie gevallen is de geheele afwijking niet 

 blijvend; daar D l (1 -f /li) a > 2 Q is, zullen sommige mo- 

 leculen den grenshoek overschrijden, en na opheffing der 

 uitwendige krachten dezen hoek met de as blijven vormen. 

 Zoolang de krachten nog op het grondvlak van den cilinder 

 werken, vormen de assen der moleculen met de f -as den 

 hoek (p. Als de krachten verdwenen zijn, zal deze hoek na- 

 deren tot de waarde cp 1 — pi , waarbij p l weder den grens- 

 hoek voorstelt. 



Zij T33' — T33" het gedeelte der spanning, dat weder ver- 

 dwijnt, dan vindt men: 



