( 280 ) 



zoodanig over de verschillende richtingen verdeeld zijn en het 

 betrekkelijk aantal moleculen, dat zich in een bepaalde richting 

 beweegt, zoodanig is als clausius voor dat geval vindt, zoodat 

 niettegenstaande de warmte-geleiding de drukking overal in het 

 gas en in alle richtingen dezelfde is, eveneens zal mijns inziens 

 in het algemeene geval in elk volumen-element van het gas ten 

 slotte, als de stationnaire toestand bereikt is, een volkomen 

 analoge verdeeling van snelheid en aantal over de verschillende 

 richtingen moeten bestaan. Die verdeeling zal in beide geval- 

 len symmetrisch zijn ten opzichte van de richting volgens welke 

 in het beschouwde oneindig kleine volumen-element de warmte- 

 geleiding plaats heeft, d. i. de richting van de orthogonaal aan 

 het isothermisch oppervlak in het volumen-element. *) In het 

 algemeene geval zal echter niet zooals bij clausius die verdee- 

 ling overal langs een zelfde isothermisch oppervlak dezelfde zijn, 

 daar hier niet het temperatuur ver val in de richting der warmte- 

 geleiding langs het geheele isothermische oppervlak dezelfde 

 waarde behoeft te hebben, maar voor de verschillende deelen 

 van dat oppervlak verschillend kan zijn, en de aard dier ver- 

 deeling van de grootte van het temperatuur ver val in het be- 

 schouwde volumen-element zal afhangen. 



Ofschoon ik het dus voor het waarschijnlijkst houd, dat uit 

 de beginselen der kinetische gastheorie, zooals zij door maxwell 

 en clausius zijn opgesteld en toegepast, in den slationnairen 

 toestand van warmte-geleiding ^een drukkingsverschillen af te 

 leiden zijn, en dat zoo men het bestaan daarvan wilde aanne- 

 men, daartoe de beginselen der kinetische gastheorie wijzigin- 

 gen zouden moeten ondergaan ; moet ik er echter bijvoegen, 

 dat voor deze meening nog geen streng bewijs geleverd is. Mocht 

 het blijken, dat deze meening onjuist is, dat men wel degelijk uit 



*) In het algemeene geval zal die verdeeling slechts ongeveer en niet volkomen 

 symmetrisch zijn ten opzichte van de richting der warmte-geleiding, omdat de 

 afstand van d<; beide isothermische oppervlakken, waartusschen het volumen-ele- 

 ment begrepen is, niet in alle richtingen loodrecht op de richting van warmte- 

 geleiding ee» even snelle verandering ondergaat. In sommige bijzondere gevallen 

 zal op sommige plaatsen in het gas zelfs geen toenadering tot zulk een symme- 

 trische vcrdeeliüg behoeven te bestaan. 



