( 43) 



en dit geldt algemeen bij de verdeeling over ieder oppervlak. 

 Wij zullen deze verdeeling de centrale verdeeling der materie 

 noemen. 



Ingevolge I« moet nu bij die lading, ten einde de totale, 

 aan de inwendige massa equivalente lading te verkrijgen, de 

 dubbellading gevoegd worden, wier potentiaal door 



/;' " (f) 



ï— 'ds 



4tn dn 



wordt aangeduid. 



Die dubbellading is eene nullading, zij bevat evenveel posi- 

 tieve als negatieve materie; hare werking in uitwendige punten 

 is echter niet nul. Wel zou dit het geval zijn, als het zooge- 

 naamde moment der lading 



V ml 

 u = — ■ = — . - (3) 



4 u 4 n p 



een constante grootheid was, zooals in het geval dat de gegeven 

 massa in geplaatst ware. Dan gaat 



jM 



ds 

 dn 



in de bekende integraal van gauss *) over 



I \r f cosv 



J— ds=: pj ——-ds; 



dn 



deze is, naar gelang het een uitwendig punt, een punt aan het 

 oppervlak of een inwendig punt geldt, 



= 0, — Zn ju, — 4n/u 



•) Gauss, Theoria attractionis corporum sphaeroidicor.um ellipticoruui Art. G. 



