( 212 ) 



gevonden. In deze laatste vergelijking beteekend a het spec. 

 volumen der vloeistof. Wij vinden dan nagenoeg 





Rm T 



^Xj v, T V — 6 



'Voor — ) vinden wij als vroeger 

 \dxjT, r 



f(c v — C v )dT + (Ëi — E^ 

 De oplossing geeft: 



y{x) = \K~-^ l -^{C v -c v )log n T+R w log n {V-ö)\ . .(20) 



Om te vinden welke gedaante <jp (x) moet hebben, gaan wij 

 op soortgelijke wijze als hiervoren te werk. Maar daar niet de 

 botsing van telkens twee molekuien damp water doet ontstaan, 

 maar de botsing van een molekuul op de oppervlakte van reeds 

 gevormd water, hebben wij de vraag te stellen : hoeveel botsin- 

 gen hebben in de tijdseenheid tegen een bepaald gedeelte der 

 wand plaats? Dat getal is evenredig aan het aantal molekuien, 

 en omgekeerd evenredig aan het volumen en aan zekere functie 



x 



der temperatuur, en kan dus voorgesteld worden door — f{T)- 



Dat aantal moet even groot zijn, als wat door een gelijk deel 

 der oppervlakte vloeistof wordt uitgezonden, en alleen een tem- 

 peratuur-functie is. Of dus de geheele wand nat is, heeft geen 

 invloed op het resultaat. Was de wand van dien aard, dat de 

 damp hem niet bevochtigt, dan geschieden de botsingen als bij 

 een gas, n. 1. dezelfde molekuien, die den wand naderen, keeren 

 ook terug. Is een gedeelte van den wand nat, dan zal van de 

 naderende molekuien een gedeelte opgenomen worden ; maar een 

 even groot aantal wordt daarvoor in de plaats uitgezonden. Is 

 de damp eerst onverzadigd, dan kan bij kleiner wordend volumen 

 oververzadiging plaats grijpen. Hier hebben wij slechts den 

 gewonen evenwichtstoestand op het oog. 



