( 213 ) 



r—o 



n temperatuur! unuu 



e IS, 



ren in; 







X 



E 2 — E l 

 T 



- W 



i^wfoyn _ 



c v )log n T . . (21) 



Daar bij gelijkblijvende temperatuur # evenredig is aan de 

 beschikbare ruimte, is de densiteit en dus ook de spanning van 

 den damp alleen een temperatuurfunctie. 



§ 13. Wij zouden tot dezelfde uitkomst omtrent de disso- 

 ciatie ook kunnen geraken op een wijze, die zeer nadert tot die, 

 welke gibbs heeft gevolgd ; maar die, daar wij de hierboven ge- 

 noemde stelling van gibbs niet noodig hebben, mededeeling 

 verdient. Schrijven wij n. 1. : 



d Q ■=. de -f- pdv 



dQ 



T --J = d * + P** 



dQ 

 en noemen wij — de aangroeiing der entropie, en stellen wij 



die door dij voor, dan zien wij in de vergelijking: 



Tdi] = de + pdv i 



dat bij standvastig volumen de verhouding tusschen de aangroei- 

 ingen van energie en entropie gelijk aan T is. 



Nemen wij in aanmerking, dat bij e en y functiën van T en 

 x zijn, dan krijgen wij de volgende vergelijking: 





Ir, v \üT] v ) 



-t\M + M {-) i t*v 



Daar 



\dTJx,v \}>Tlz, 



