( 355 ) 



als 



dXzzz cl% d ij d"Qd E d pi . . . d pk 



is. 



Is de hier ingevoerde functie F bekend, dan kent men vol- 

 komen den toestand van het gas en kan alle grootheden, die 

 daarmede samenhangen, berekenen. Wenscht men b v. het ge- 

 heele aantal moleculen in het element d l te vinden, dan heeft 

 men (1) te integreeren naar ?, rj, £, E, p± , . . . p%. over alle 

 waarden van deze grootheden, die kunnen voorkomen. Duidt 

 men zulk eene bewerking door een enkel infegraalteeken aan, 

 dan is dus het bedoelde aantal N d l , wanneer 



=ƒ* 



is. 



Door eene dergelijke integratie kan men ook voor alle bin- 

 nen d l liggende moleculen de gemiddelde waarde vinden van 

 eenige grootheid cp, die van den bewegingstoestand, dus van 

 |, 77, £, E, pi, . . .pk afhangt. Zij is namelijk: 



!ƒ" 



Berekent men op deze wijze de gemiddelde waarden u, v, w 

 van |, rj, f, dan verkrijgt men de componenten der snelheid, 

 die het element d l in zijn geheel schijnt te bezitten en die 

 wij de strooming 8- snelheid kunnen noemen. 



Om nu een middel ter bepaling van de functie F te vinden 

 beschouwen wij op een bepaald oogenblik de groep deeltjes, 

 waarvan (1) het aantal is, en volgen deze op hun weg gedu- 

 rende een oneindig kleinen tijd d t. Zien wij daarbij voor 

 een oogenblik van de botsingen af. Aangezien wij voor al de 

 genoemde moleculen de snelheid (£, 77, ï) nis gelijk kunnen 

 beschouwen, kunnen wij ons voorstellen, dat eenvoudig het 

 element d l zich met behoud van vorm en grootte met die 

 snelheid verschuift en dat de groep moleculen erin blijft 

 liggen. Aan het einde van den tijd dt zullen dus de deeltjes 

 liggen in het element dl aan het punt {x -f- £ d t, y -\- rj dt, 



VERSL. EN MEDED. Atfl). NATUURK. 2de REEKS. DKEJ, XV- 24 



