( 356 ) 



z -{- £ dt). De parameters der intramoleculaire beweging zijn 

 onveranderd gebleven en liggen dus nog tusschen de vroeger 

 aangegeven grenzen. 



Maar tengevolge van de uitwendige krachten hebben de 

 snelheidscomponenten van de zwaartepunten der moleculen zekere 

 aangroeiingen ondergaan, welke wij voor al de beschouwde 

 deeltjes gelijk kunnen stellen. Bepalen wij ons tot het geval, 

 dat er eene krachtfunctie bestaat, dan kunnen wij de bedoelde 



aangroeiingen voorstellen door — d t, — - d t, d t, zoodat 



d x d y z 



aan het einde van den tijd d t de genoemde snelheden liggen 



tusschen de grenzen : 



| + -1 dt en -$ + -^ dt + d ?, 



v + V~~ dt " v + r~ dt + d ?> 



è y y 



t + p dt » t + — dt + d t 



Zien wij thans wat het gevolg der botsingen zijn zal. Ge- 

 durende den tijd d t zullen eenige moleculen van de beschouwde 

 groep andere deeltjes ontmoeten en ten gevolge daarvan een 

 nieuwen bewegingstoestand aannemen, dus uit de groep treden. 

 Daarentegen zullen ook andere moleculen, die eerst niet tot de 

 groep behoorden, tengevolge van botsingen zoodanige bewegingen 

 verkrijgen, dat zij er deel van gaan uitmaken. Daar nu het 

 aantal A der moleculen, die de groep verlaten en het aantal 

 B van die, welke erin treden, in het algemeen niet even 

 groot zijn, zal in het element d l een aantal moleculen met 

 den vereischten bewegingstoestand komen, dat B — A grooter 

 is dan het in (1) aangegevene. 



Wanneer men de functie F en de onderlinge werking der 

 moleculen kende, zou men de grootheid A kunnen berekenen. 

 Strikt genomen zou men daarbij in aanmerking moeten nemen, 

 dat het element d Z, waarin de deeltjes liggen, gedurende 

 den tijd d t telkens in eene andere omgeving komt en even- 

 eens, dat de snelheden van de moleculen der groep veranderen. 



