( 3«1 ) 



door den invloed der uitwendige krachten, die door den term 



— mN\u — — -{- v — + io — wordt voorgesteld, en door bet 



in- en uittreden van arbeidsvermogen door de zijvlakken van 



het element, hetgeen de termen — -, — - en in (c{) op- 



0^ dy d* 



levert. 



Op eene dergelijke wijze geven (a{) en (b^ de verandering 

 van het aantal moleculen en van de hoeveelheid van beweging 

 binnen een vaststaand volumeelement. 



Eenige eenvoudige herleidingen zijn voldoende, om te doen 

 zien, dat de vergelijking (a{) overeenkomt met de welbekende 

 vergelijking der continuiteit en dat de betrekkingen (b^ beant- 

 woorden aan de vergelijkingen, die in de algemeene theorie der 

 inwendige bewegingen van eenig lichaam de versnelling van 

 een element voorstellen als afhankelijk van de uitwendige 

 krachten en van de normale en tangentiale drukkingen of span- 

 ningen. Onderzoekt men deze overeenstemming verder, dan 

 blijkt het, dat b. v. de componenten der drukking op een vlak 

 loodrecht op de #-as, zooals zij in de genoemde theorie worden 

 ingevoerd, overeenkomen met de grootheden m(P x — Nu 2 ), 

 m{Qv,y — Nuv), m(Q ZiX — Nwu). 



§ 3. Eerste benadering. Verwaarloozing der inwendige 

 wrijving en warmtegeleiding. 



Om de vergelijkingen (a x ), \b{) en (c x ) voor de oplossing 

 van vraagstukken over de beweging der gassen geschikt te 

 maken, moeten wij de waarden der grootheden P x enz. zoeken. 

 Daartoe is eene nadere beschouwing van de functie ^noodzakelijk. 



Het eenvoudigste geval, dat zich kan voordoen, is dat van 

 eene homogene gasmassa, waarop geene uitwendige krachten 

 werken, en die in een stationnairen toestand verkeert, waarbij 

 zij in haar geheel in rust is. De functie F zal dan natuur- 

 lijk onafhankelijk van x, y, z zijn. Zij zal ook t niet be- 



